Chernaya dyra
 
(I. D. Novikov,  "Fizika Kosmosa", 1986,
26.03.2003 19:16, 22.4 KBait, otvetov: 659)
    
    
    
    
Chernaya dyra - oblast' prostranstva, v k-roi pole tyagoteniya nastol'ko sil'no, chto    
vtoraya kosmich. skorost' (parabolicheskaya    
skorost')     
dlya nahodyashihsya v etoi oblasti tel dolzhna byla  by prevyshat' skorost' sveta, t.e.    
iz Ch.d. nichto ne mozhet vyletet' - ni izluchenie, ni chasticy, ibo v prirode nichto ne    
mozhet     
dvigat'sya so skorost'yu, bol'shei skorosti sveta. Granicu oblasti, za k-ruyu ne vyhodit    
svet, naz. gorizontom Ch.d. Dlya togo chtoby pole tyagoteniya smoglo "zaperet'" izluchenie,     
sozdayushee eto pole massa  dolzhna szhat'sya do ob'ema s radiusom,    
men'shim gravitacionnogo radiusa
 dolzhna szhat'sya do ob'ema s radiusom,    
men'shim gravitacionnogo radiusa  . Gravitac. radius chrezvychaino mal dazhe dlya bol'shih mass (napr., dlya    
Solnca, imeyushego massu
. Gravitac. radius chrezvychaino mal dazhe dlya bol'shih mass (napr., dlya    
Solnca, imeyushego massu  g,
 g,  3 km).
3 km).    
    
Pole tyagoteniya Ch.d. opisyvaetsya teoriei tyagoteniya Einshteina (sm. Tyagotenie).    
Soglasno etoi teorii, vblizi Ch.d. geometrich. sv-va prostranstva     
opisyvayutsya neevklidovoi (rimanovoi) geometriei, a vremya techet medlennee, chem vdali,    
vne sil'nogo polya tyagoteniya.    
    
Po sovr. predstavleniyam, massivnye zvezdy (s massoi v nesk.  i bol'she), zakanchivaya svoyu evolyuciyu, mogut v konce koncov szhat'sya (skollapsirovat')     
i prevratit'sya v Ch.d. (sm. Evolyuciya zvezd,    
Gravitacionnyi kollaps).
    
i bol'she), zakanchivaya svoyu evolyuciyu, mogut v konce koncov szhat'sya (skollapsirovat')     
i prevratit'sya v Ch.d. (sm. Evolyuciya zvezd,    
Gravitacionnyi kollaps).    
    
Esli Ch.d. voznikaet pri szhatii nevrashayushegosya nezaryazhennogo tela, to ee vnesh. pole    
tyagoteniya okazyvaetsya strogo sfericheskim i zavisyashim tol'ko ot polnoi massy tela    
 . Vse otkloneniya ot sferichnosti v graivtac. pole pri obrazovanii Ch.d. izluchayutsya    
v vide gravitac. voln (sm. Gravitacionnoe     
izluchenie). Ostavsheesya pole ne zavisit ot raspredeleniya massy vnutri szhavshegosya    
tela. T.o., hotya vnutri Ch.d. mozhet byt' "spryatano" ochen' nesimmetrichno szhimayusheesya    
telo,     
vnesh. pole tyagoteniya budet strogo sfericheski-simmetrichnym (t.n. pole Shvarcshil'da).
. Vse otkloneniya ot sferichnosti v graivtac. pole pri obrazovanii Ch.d. izluchayutsya    
v vide gravitac. voln (sm. Gravitacionnoe     
izluchenie). Ostavsheesya pole ne zavisit ot raspredeleniya massy vnutri szhavshegosya    
tela. T.o., hotya vnutri Ch.d. mozhet byt' "spryatano" ochen' nesimmetrichno szhimayusheesya    
telo,     
vnesh. pole tyagoteniya budet strogo sfericheski-simmetrichnym (t.n. pole Shvarcshil'da).    
    
Pri obrazovanii Ch.d. izluchayutsya takzhe vse fiz. polya, krome staticheskogo elektricheskogo    
polya (esli kollapsiruyushee telo bylo elektricheski zaryazhennym).    
    
Esli telo, obrazovavshee Ch.d., vrashalos', to vokrug Ch.d. sohranyaetsya "vihrevoe" gravitac.    
pole, uvlekayushee vse tela vblizi Ch.d. vo vrashatel'noe dvizhenie vokrug nee. Eto pole     
opredelyaetsya pomimo massy Ch.d. tol'ko ee polnym momentom impul'sa. Pole tyagoteniya    
vrashayusheisya Ch.d. naz. polem Kerra.    
    
    
    
    
Dvizhenie tel v pole tyagoteniya Shvarcshil'da obladaet ryadom osobennostei. V teorii N'yutona    
dvizhenie po okruzhnosti vokrug tyagoteyushego centra vozmozhno na lyubom rasstoyanii R     
ot nego. V teorii Einshteina eto ne tak. Chem blizhe k Ch.d., tem bol'she skorost' krugovogo    
dvizheniya. Na okruzhnosti s R=1,5 rg skorost'     
dvizheniya dostigaet svetovoi. Blizhe k Ch.d. dvizhenie po okruzhnosti, ochevidno, voobshe    
nevozmozhno. V deistvitel'nosti zhe dvizhenie po okruzhnosti stanovitsya neustoichivym    
na znachitel'no     
bol'shih rasstoyaniyah, a imenno: nachinaya s R=3 rg,    
kogda skorost' dvizheniya sostavlyaet vsego polovinu svetovoi. Tol'ko na rasstoyaniyah,     
prevyshayushih 3rg, vozmozhno ustoichivoe krugovoe dvizhenie.    
Na predele ustoichivosti krugovyh orbit energiya     
svyazi chasticy  , gde m - massa    
chasticy.
, gde m - massa    
chasticy.    
    
Osobyi interes predstavlyaet vozmozhnost' gravitac. zahvata chernoi dyroi tel, priletayushih    
iz beskonechnosti k tyagoteyushei masse, opisyvaet okolo nee parabolu ili giperbolu i    
(esli     
ne ispytyvaet soudareniya s tyagoteyushei massoi) snova uletaet v beskonechnost'. Gravitac.    
zahvat v etoi zadache nevozmozhen.    
    
    
|   | 
    
| Ris. 1. | 
    
    
Inache obstoit delo v pole tyagoteniya Ch.d. Konechno, esli telo dvizhetsya na bol'shih rasstoyaniyah    
ot Ch.d. (R>rg), gde pole tyagoteniya uzhe slabo i     
spravedliva s bol'shoi tochnost'yu teoriya N'yutona, to traektoriya dvizheniya pochti tochno    
sovpadaet s paraboloi ili giperboloi. V dostatochnoi blizosti ot Ch.d. traektoriya rezko    
otlichaetsya     
ot n'yutonovskoi. Tak, esli skorost' tela vdali ot Ch.d. mnogo men'shn svetovoi i traektoriya    
ego dvizheniya podhodit blizko k okruzhnosti s R=2 rg,     
to telo sovershit mnogo oborotov vokrug Ch.d., prezhde chem snova uletit v kosmos (ris.    
1, a).    
    
Nakonec, esli telo podoidet vplotnuyu k ukazannoi okruzhnosti, to ego orbita budet    
neogranichenno navivats'ya na okruzhnost'. Telo okazhetsya gravitacionno zahvachennym Ch.d.    
i nikogda     
snova ne uletit v kosmos (ris. 1, b). Esli zhe telo podletit eshe blizhe k Ch.d., to    
posle nesk. oborotov ili dazhe ne uspev sdelat' ni odnogo oborota, ono upadet v Ch.d.    
    
    
|   | 
    
| Ris. 2. | 
    
    
V pole tyagoteniya Ch.d. vyrazhenie dlya parabolicheskoi skorosti zapisyvaetsya formal'no    
tak zhe, kak i v teorii N'yutona. Odnako neobhodimo sdelat' sleduyushee utochnenie. Kogda    
telo     
dvizhetsya pryamo po radisu k Ch.d., to kakuyu by skorost' telo ne imelo, v t.ch. i bol'she    
parabolicheskoi, ono upadet v Ch.d. Bolee togo, esli telo dvizhetsya hotya i ne pryamo    
po radiusu     
k Ch.d., no traektoriya ego dostatochno blizka k Ch.d., to ono tozhe budet zahvacheno Ch.d.    
Sledovatel'no, dlya togo chtoby vyrvat'sya iz okrestnostei Ch.d., malo imet' skorost',    
prevyshayushuyu     
parabolicheskuyu, nado eshe, chtoby ugol  mezhdu napravleniem etoi    
skorosti i napravleniem na Ch.d. prevyshal nek-roe kritich. znachenie
 mezhdu napravleniem etoi    
skorosti i napravleniem na Ch.d. prevyshal nek-roe kritich. znachenie  .     
Pri
.     
Pri  telo okazhetsya zahvachennym Ch.d., pri
 telo okazhetsya zahvachennym Ch.d., pri  (i uslovii, chto skorost' bol'she ili ravna parabolicheskoi) telo uletit     
ot Ch.d. Znachenie
    
(i uslovii, chto skorost' bol'she ili ravna parabolicheskoi) telo uletit     
ot Ch.d. Znachenie  zavisit ot rasstoyaniya do Ch.d. Na ris. 2 chernym    
cvetom zakrashen konus zahvata: esli vektor parabolicheskoi skorosti raspolagaetsya    
v etom     
konuse, to telo budet zahvacheno Ch.d.
 zavisit ot rasstoyaniya do Ch.d. Na ris. 2 chernym    
cvetom zakrashen konus zahvata: esli vektor parabolicheskoi skorosti raspolagaetsya    
v etom     
konuse, to telo budet zahvacheno Ch.d.    
    
    
|   | 
    
| Ris. 3. | 
    
    
Pole tyagoteniya Ch.d. iskrivlyaet traektorii luchei sveta (i voobshe lyubyh ul'trarelyativistskih    
chastic, k-rye dvizhutsya prakticheski po tem zhe traektoriyam, chto i fotony). Chem blizhe     
k Ch.d. traektorii, tem sil'nee oni iskrivleny. Na ris. 3, a privedeny traektorii    
luchei sveta, ispushennyh na raznyh rasstoyaniyah ot Ch.d. perpendikulyarno k radial'nomu    
napravleniyu.     
Dlya luchei sushestvuet kritich. okruzhnost' s R=1,5 rg.    
Po etoi okruzhnosti mozhet dvigat'sya foton, uderzhivaemyi tyagoteniem Ch.d. Odnako eto     
dvizhenie neustoichivo. Pri maleishem vozmushenii foton libo popadaet v Ch.d., libo uletaet    
v kosmos.    
    
Nalichie kritich. okruzhnosti vedet k tomu, chto vse luchi s pricel'nym parametrom na    
beskonechnosti  gravitacionno zahvatyvayutsya     
(ris. 3, b).
 gravitacionno zahvatyvayutsya     
(ris. 3, b).    
    
    
    
Okolo vrashayusheisya Ch.d., kak uzhe bylo skazano, dolzhno sushestvovat' "vihrevoe" gravitac.    
pole. Vdali ot Ch.d. ono ochen' slabo, a vblizi vozrastaet nastol'ko, chto vedet k kachestvenno     
novym effektam.    
    
Tak, v okrestnosti vrashayusheisya Ch.d. voznikaet oblast', v k-roi vse tela i fotony    
uvlekatsya v dvizhenie vokurg Ch.d. Vnesh. granica etoi oblasti naz. predelom statichnosti.    
Odnako     
vnutri predela statichnosti tela i fotony sovsem ne obyazatel'no dolzhny padat' k centru,    
oni mogut i priblizhat'sya k Ch.d. i udalyat'sya ot nee, mogut vyhodit' za predel statichnosti.     
T.o., predel statichnosti ne yavl. granicei Ch.d., ee gorizontom, iz-pod k-rogo nel'zya    
vyiti. Lineinye razmery predela statichnosti po poryadku velichiny ravny rg.     
Gorizont Ch.d. raspolozhen glubzhe, pod predelom statichnosti. Prostranstvo mezhdu gorizontom    
i predelom statichnosti naz. ergosferoi (ris. 4). Predel statichnosti kasaetsya gorizonta     
v polyusah vrashayusheisya Ch.d.    
    
Pri padenii tela na vrashayushuyusya Ch.d. ono snachala otklonyaetsya v svoem dvizhenii v storonu    
vrasheniya Ch.d., peresekaet granicu ergosfery i postepenno priblizhaetsya k gorizontu.     
Dlya vnesh. nablyudatelya svet, ispuskaemyi padayushim telom, stanovitsya vse bolee krasnym    
i menee intensivnym, zatem polnost'yu zatuhaet: telo, uidya pod gorizont, stanovitsya    
nevidimym     
dlya vnesh. nablyudatelya. Na gorizonte vse tela imeyut odnu tu zhe uglovuyu skorost' obrasheniya,    
v kakoe by mesto gorizonta ni popadalo padayushee telo.    
    
Obshaya dlya vseh padayushih tel uglovaya skorost'  na gorizonte Ch.d.    
i est' skorost' ee vrasheniya:
 na gorizonte Ch.d.    
i est' skorost' ee vrasheniya:  , gde I    
-     
moment impul'sa tela, iz k-rogo voznikla Ch.d.,
, gde I    
-     
moment impul'sa tela, iz k-rogo voznikla Ch.d.,  - massa,    
S - ploshad' gorizonta Ch.d. Moment impul'sa Ch.d. zadannoi massy ne mozhet byt'    
skol'     
ugodno bol'shim. Maksimal'no vozmozhnye znacheniya I i
 - massa,    
S - ploshad' gorizonta Ch.d. Moment impul'sa Ch.d. zadannoi massy ne mozhet byt'    
skol'     
ugodno bol'shim. Maksimal'no vozmozhnye znacheniya I i  opredelyayutsya tem, chto pri obrazovanii Ch.d. lineinaya skorost' vrasheniya tochek ekvatora    
tela     
ne prevyshaet skorosti sveta. Po poryadku velichiny
    
opredelyayutsya tem, chto pri obrazovanii Ch.d. lineinaya skorost' vrasheniya tochek ekvatora    
tela     
ne prevyshaet skorosti sveta. Po poryadku velichiny  .    
Dlya Ch.d. s massoi, ravnoi masse Solnca,
.    
Dlya Ch.d. s massoi, ravnoi masse Solnca,  (1/s).
 (1/s).    
    
    
|   | 
    
| Ris. 4. | 
    
    
Gravitac. zahvat chastic Ch.d. s vrasheniem neskol'ko otlichaetsya ot zahvata nevrashayusheisya    
Ch.d. Legche vsego zahvatyvayutsya chasticy, k-rye proletayut vblizi Ch.d. v storonu, protivopolozhnuyu     
vrasheniyu, trudnee zahvatyvayutsya chasticy, letyashie mimo Ch.d. v storonu vrasheniya. Naglyadno    
mozhno sebe predstavit', chto vihrevoe gravitac. pole vokrug Ch.d. deistvuet podobno    
prashe,     
uskoryaya, otbrasyvaya tem samym chasticy, dvizhushiesya mimo Ch.d. v tu zhe storonu, v k-ruyu    
zakruchivaetsya "vihr'" etogo polya, i, naoborot, tormozya i zahvatyvaya chasticy, dvizhushiesya     
protiv "vihrya".    
    
Rassmotrim dlya primera zahvat fotona, dvizhushegosya v ploskosti ekvatora maksimal'no    
bystro vrashayusheisya Ch.d.    
    
Dlya fotona, dvizhushegosya v napravlenii vrasheniya Ch.d., pricel'nyi parametr lzahv,1=1/2    
rg; dlya fotona, dvizhushegosya     
protiv vrasheniya, pricel'nyi parametr namnogo bol'she: lzahv,2=4    
rg. Izmenyaetsya situaciya i s krugovymi orbitami.     
Dlya Ch.d. bez vrasheniya poslednyaya ustoichivaya krugovaya orbita imeet radius 3rg;    
chastica, dvizhushayasya po nei, imeet skorost' c/2. I samoe     
vazhnoe: chtoby popast' na etu orbitu, chastica s massoi m dolzhna otdat' energiyu    
 (energiyu svyazi) v vide, napr., gravitacionnogo     
izlucheniya.
 (energiyu svyazi) v vide, napr., gravitacionnogo     
izlucheniya.    
    
V sluchae maksimal'no bystro vrashayusheisya dyry poslednyaya krugovaya orbita lezhit v ekvatorial'noi    
ploskosti blizko k gorizontu, gluboko vnutri ergosfery. No zdes' chastica mozhet     
dvigat'sya tol'ko v storonu vrasheniya Ch.d. Energiya, k-ruyu vydelyaet chastica, popavshaya    
na etu orbitu, gorazdo bol'she i sostavlyaet  .    
V to     
zhe vremya poslednyaya ustoichivaya orbita chasticy, obrashayusheisya vokrug dyry v protivopolozhnom    
napravlenii, lezhit vne ergosfery i chastica, popadayushaya v nee, vydelyaet energiyu
.    
V to     
zhe vremya poslednyaya ustoichivaya orbita chasticy, obrashayusheisya vokrug dyry v protivopolozhnom    
napravlenii, lezhit vne ergosfery i chastica, popadayushaya v nee, vydelyaet energiyu  .
.    
    
Polnaya massa vrashayusheisya Ch.d. opredelyaetsya kak ee razmerami (ploshad'yu S gorizonta),    
tak i energiei vrasheniya:    
    
 .
     
.    
    
Esli vrashenie otsutstvuet (I=0), to  opredelyaetsya    
tol'ko razmerami Ch.d. Pri maksimal'no vozmozhnoi skorosti vrasheniya Ch.d. vtoroe slagaemoe     
pod kornem ravno pervomu.
 opredelyaetsya    
tol'ko razmerami Ch.d. Pri maksimal'no vozmozhnoi skorosti vrasheniya Ch.d. vtoroe slagaemoe     
pod kornem ravno pervomu.    
    
    
    
V ergosfere Ch.d. vozmozhny processy, privodyashie k umen'sheniyu energii vrasheniya Ch.d.,    
t.e., kak okazyvaetsya, Ch.d. mozhet teryat' energiyu. V chastnosti, kogda v ergosferu    
vletae     
chastica, imevshaya vdali ot Ch.d. energiyu  (vklyuchaya energiyu    
pokoya), i raspadaetsya na dve chasticy, to raspad mozhet proizoiti takim obrazom, chto    
odna     
chastica upadet na Ch.d., a drugaya, sravnitel'no nemnogo uvelichiv svoyu skorost' v moment    
raspada, pereidet na takuyu orbitu, chto vyletit iz ergosfery s ogromnoi skorost'yu.    
Eta     
skorost' mozhet namnogo prevyshat' i pervonachal'nuyu skorost' podleta chasticy k ergosfere,    
i velichinu izmeneniya skorosti pri raspade. V rezul'tate polnaya energiya vyletevshei    
chasticy
 (vklyuchaya energiyu    
pokoya), i raspadaetsya na dve chasticy, to raspad mozhet proizoiti takim obrazom, chto    
odna     
chastica upadet na Ch.d., a drugaya, sravnitel'no nemnogo uvelichiv svoyu skorost' v moment    
raspada, pereidet na takuyu orbitu, chto vyletit iz ergosfery s ogromnoi skorost'yu.    
Eta     
skorost' mozhet namnogo prevyshat' i pervonachal'nuyu skorost' podleta chasticy k ergosfere,    
i velichinu izmeneniya skorosti pri raspade. V rezul'tate polnaya energiya vyletevshei    
chasticy     
 okazhetsya bol'she
 okazhetsya bol'she  . Izbytok energii
. Izbytok energii    
 cherpaetsya iz energii vrasheniya Ch.d. Energiya     
vrasheniya Ch.d. mozhet umen'shat'sya takzhe pri rasseyanii el.-magn. voln na Ch.d. Rasseyannaya    
volna pri opredelennyh usloviyah mozhet okazat'sya intensivnee padayushei. Poterya energii     
vrasheniya Ch.d. pri raspade chasticy v ergosfere dostigaet maksimuma, kogda raspad proishodit    
na gorizonte. Pri etom ploshad' gorizonta ne menyaetsya. Vo vseh drugih sluchayah ploshad'     
gorizonta neskol'ko uvelichivaetsya za schet energii chasticy, upavshei v Ch.d. Okazyvaetsya,    
chto ploshad' gorizonta Ch.d. ne umen'shaetsya ni pri kakih processah voobshe (za isklyucheniem     
medlennogo samoproizvol'nogo kvantovogo ispareniya Ch.d., o k-rom govoritsya dalee).    
Napr., ch.d. mogut stolknut'sya i slit'sya v odnu. Chast' ih energii budet unesena pri    
etom za     
schet izlucheniya gravitac. voln, no gorizont voznikshei Ch.d. budet po ploshadi bol'she,    
chem summa ploshadei gorizontov pervonachal'nyh dyr. Ni pri kakih vozdeistviyah (prilivnyh    
i     
drugih) Ch.d. ne mozhet razdelit'sya na dve ili bol'shee kolichestvo Ch.d.
 cherpaetsya iz energii vrasheniya Ch.d. Energiya     
vrasheniya Ch.d. mozhet umen'shat'sya takzhe pri rasseyanii el.-magn. voln na Ch.d. Rasseyannaya    
volna pri opredelennyh usloviyah mozhet okazat'sya intensivnee padayushei. Poterya energii     
vrasheniya Ch.d. pri raspade chasticy v ergosfere dostigaet maksimuma, kogda raspad proishodit    
na gorizonte. Pri etom ploshad' gorizonta ne menyaetsya. Vo vseh drugih sluchayah ploshad'     
gorizonta neskol'ko uvelichivaetsya za schet energii chasticy, upavshei v Ch.d. Okazyvaetsya,    
chto ploshad' gorizonta Ch.d. ne umen'shaetsya ni pri kakih processah voobshe (za isklyucheniem     
medlennogo samoproizvol'nogo kvantovogo ispareniya Ch.d., o k-rom govoritsya dalee).    
Napr., ch.d. mogut stolknut'sya i slit'sya v odnu. Chast' ih energii budet unesena pri    
etom za     
schet izlucheniya gravitac. voln, no gorizont voznikshei Ch.d. budet po ploshadi bol'she,    
chem summa ploshadei gorizontov pervonachal'nyh dyr. Ni pri kakih vozdeistviyah (prilivnyh    
i     
drugih) Ch.d. ne mozhet razdelit'sya na dve ili bol'shee kolichestvo Ch.d.    
    
V ergosfere Ch.d. mogut protekat' kvantovye processy rozhdeniya chastic. V sil'nom pole    
tyagoteniya Ch.d. vakuum (predstavlyaet soboi fiz. polya v nainizshem energeticheskom sostoyanii)     
ne ustoichiv i iz nego mogut rozhdat'sya chasticy i antichasticy, v osnovnom bezmassovye:    
fotony, neitrino, gravitony.    
    
Rozhdennye chasticy, uletaya iz ergesfery na beskonechnost', unosyat energiyu Ch.d. Harakternaya    
chastota  rozhdayushihsya fotonov po poryadku velichiny ravna
 rozhdayushihsya fotonov po poryadku velichiny ravna  .     
Skorost' poteri energii vrasheniya Ch.d. opredelyaetsya sootnosheniem:
.     
Skorost' poteri energii vrasheniya Ch.d. opredelyaetsya sootnosheniem:    
    
 .
  .    
    
Chrezvychaino vazhno, chto vakuum neustoichiv v pole tyagoteniya ne tol'ko vrashayusheisya Ch.d.,    
no i nevrashayusheisya. Eto oznachaet, chto za schet kvantovyh processov nevrashayushayasya Ch.d.     
takzhe teryaet energiyu, umen'shayutsya ee massa i razmery. Nevrashayushayasya Ch.d. izluchaet    
kak absolyutno chernoe telo s temp-roi T=1011(1015/ ) K, polnaya moshnost' el.-magn. izlucheniya L=1010(1015/
) K, polnaya moshnost' el.-magn. izlucheniya L=1010(1015/ ) erg/s, a vremya sushestvennogo     
umen'sheniya massy Ch.d.
) erg/s, a vremya sushestvennogo     
umen'sheniya massy Ch.d.  let,    
gde
 let,    
gde  - znachenie massy Ch.d. v g. Privedennye sootnosheniya    
pokazyvvayut,     
chto kvantovye processy sovershenno nichtozhny dlya Ch.d., voznikshih iz zvezd s massami
 - znachenie massy Ch.d. v g. Privedennye sootnosheniya    
pokazyvvayut,     
chto kvantovye processy sovershenno nichtozhny dlya Ch.d., voznikshih iz zvezd s massami    
 >1034 g. Odnako oni sushestvenny    
dlya     
malomassivnyh pervichnyh Ch.d., k-rye mogli voznikat' na rannih etapah rasshireniya Vselennoi.
 >1034 g. Odnako oni sushestvenny    
dlya     
malomassivnyh pervichnyh Ch.d., k-rye mogli voznikat' na rannih etapah rasshireniya Vselennoi.    
    
Po mere umen'sheniya massy Ch.d. moshnost' izlucheniya dolzhna rasti, i v konce koncov malen'kaya    
Ch.d. porodit moshnuyu vspyshku zhestkogo gamma-izlucheniya (poslednie 109     
g Ch.d. izluchaet za 0,1 s, chto podobno vzryvu milliona megatonnyh vodorodnyh bomb).    
    
V real'nyh usloviyah Vselennoi ch.d., k-rye mogli vozniknut' iz zvezd, vse vremya uvelichivayut    
svoyu massu za schet padeniya na nih gaza i izlucheniya, v t.ch. i reliktovogo izlucheniya     
Vselennoi. Uvelichenie massy Ch.d. pri etom hotya obychno i malo, no sushestvenno prevyshaet    
poteri za schet kvantovogo ispareniya.    
    
Ch.d., voznikshie v rezul'tate kollapsa massivnyh zvezd, mogut vyzyvat' svoim sil'nym    
gravitac. polem burnye processy pri padenii v nih gaza. Takie gazovye potoki mogut    
byt'     
osobenno moshnymi, kogda na Ch.d., vhodyashuyu v sostav tesnoi dvoinoi zvezdnoi sistemy,    
gaz peretekaet ot zvezdy-giganta. Gaz, nagretyi pri padenii v pole tyagoteniya Ch.d.,    
daet     
rentg. izluchenie, i po etomu izlucheniyu Ch.d. mozhet byt' obnaruzhena. Veroyatno, odna    
ch.d. uzhe obnaruzhena takim sposobom v rentg. istochnike Lebed' H-1 (sm. Rentgenovskaya astronomiya, Akkrecionnye    
diski).    
    
Vozmozhno, chto v centre yader galaktik i kvazarov sushestvuyut sverhmassivnye Ch.d., s    
massoi do  , v pole tyagoteniya k-ryh protekayut    
burnye     
processy, yavlyayushiesya prichinoi aktivnosti yader galaktik i kvazarov.
, v pole tyagoteniya k-ryh protekayut    
burnye     
processy, yavlyayushiesya prichinoi aktivnosti yader galaktik i kvazarov.    
    
Lit.:
    
Zel'dovich Ya.B., Novikov I.D., Teoriya tyagoteniya i evolyuciya zvezd, M., 1971; Mizner    
Ch., Torn K., Uiler Dzh., Gravitaciya, t. 3, per. s angl., M., 1977; Frolov V.P., Chernye    
dyry     
i kvantovye processy v nih, UFN, 1976, t. 118, v. 3, s. 473; Torn K., Poiski chernyh    
dyr, per. s angl., tam zhe, s. 453.    
(I.D. Novikov)