---

<< 5.1 Osesimmetrichnaya diskovaya akkreciya | Oglavlenie | 5.3 Neustoichivosti akkrecionnyh ... >>

Razdely

• 5.2.1 Gazodinamicheskoe modelirovanie peretekaniya veshestva v TDS. Usloviya obrazovaniya diska
• 5.2.2 Avtomodel'nye udarnye volny
• 5.2.3 Spiral'nye udarnye volny v TDS. Gazodinamicheskoe modelirovanie

---

5.2 Neosesimmetrichnaya diskovaya akkreciya

5.2.1 Gazodinamicheskoe modelirovanie peretekaniya veshestva v TDS. Usloviya obrazovaniya diska

Kak my uvideli v razd. 5.1, v ramkah osesimmetrichnyh modelei udaetsya ponyat' mnogie nablyudaemye proyavleniya AD. V to zhe vremya v tesnyh dvoinyh sistemah akkrecionnye diski yavlyayutsya principial'no neosesimmetrichnymi v silu gravitacionnogo vliyaniya so storony normal'noi zvezdy i togo, chto veshestvo popadaet v AD v forme strui cherez vnutrennyuyu lagranzhevu tochku. Esli izuchayutsya dostatochno dlitel'nye promezhutki vremeni, sushestvenno prevyshayushie period obrasheniya, to, kazalos' by, standartnye modeli AD yavlyayutsya horoshim priblizheniem. Poskol'ku veshestvo pri svoem dvizhenii k akkreciruyushemu ob'ektu delaet mnogo oborotov, to za eto vremya proishodit peremeshivanie veshestva po uglu. Gravitacionnaya sila normal'noi komponenty pri priblizhenii k kompaktnomu ob'ektu stanovitsya skol' ugodno maloi po sravneniyu s siloi, obuslovlennoi central'noi massoi.

Voznikaet ryad interesnyh voprosov: pri kakih usloviyah v TDS voznikaet AD? Kakaya chast' veshestva teryaetsya sistemoi? Budet li veshestvo akkrecirovat' bez vyazkosti? Zadachi takogo roda yavlyayutsya dlya lyubitelei analiticheskih reshenii prakticheski nerazreshimymi v silu nestacionarnosti i neodnomernosti. I pochti edinstvennyi vyhod -- chislennoe modelirovanie.

Veshestvo mozhet pokidat' opticheskuyu zvezdu v forme zvezdnogo vetra, t.e. so vsei poverhnosti zvezdy. Drugoi rezhim mozhet voznikat' pri zapolnenii normal'noi zvezdoi svoei kriticheskoi oblasti Rosha, kogda veshestvo istekaet v forme strui cherez dostatochno maluyu okrestnost' vnutrennei tochki Lagranzha. Pri etom esli skorost' gaza dostatochno velika, to trudno ozhidat' obrazovaniya diska.

Iz samyh obshih soobrazhenii yasno, chto pri akkrecii v TDS vozmozhno vozniknovenie udarnyh voln. Birman [436], po-vidimomu, byl pervym, kto v ramkah gidrodinamicheskogo podhoda rassmotrel techenie gaza v blizkoi dvoinoi sisteme v rezhime zvezdnogo vetra. Metodom harakteristik bylo rassmotreno tol'ko sverhzvukovoe techenie. Zavedomo takoe reshenie ne mozhet soderzhat' udarnyh voln. V rabote [437] poluchena konicheskaya udarnaya volna za akkreciruyushim ob'ektom. Odnako ispol'zuemyi metod konechnyh raznostei, imeyushii pervyi poryadok tochnosti, privodit k slishkom bol'shoi chislennoi vyazkosti. Krome togo, dekartova setka ne pozvolyaet pravil'no zadat' granichnye usloviya na poverhnosti obeih zvezd.

V rabotah [438-444] primenyalis' chislennye shemy vtorogo poryadka na krivolineinoi setke, koordinatnye linii kotoroi blizki k izoliniyam effektivnogo potenciala sistemy, sostoyashei iz dvuh tel ( ), nahodyashihsya na rasstoyanii drug ot druga i vrashayushihsya s uglovoi skorost'yu . Odna iz zvezd zapolnyaet svoyu kriticheskuyu oblast' Rosha, a radius drugoi ne prevyshaet . Effekty, svyazannye s ohlazhdeniem, nagrevom, vyazkost'yu^5.7 i magnitnymi polyami, ne prinimalis' vo vnimanie. Na poverhnosti normal'noi zvezdy zadavalis' znacheniya plotnosti i skorosti zvuka .

Issledovaniyu techenii pri razlichnyh posvyasheny raboty [439,442] dlya . Esli skorost' zvuka mala ( ), to vokrug kompaktnogo ob'ekta voznikaet disk s dvumya spiral'nymi udarnymi volnami^5.8(ris. 5.5, a). Maksimal'noe chislo Maha ne prevyshaet . V sluchae proishodit perestroika techeniya: disk stanovitsya menee vyrazhennym, pri etom ostaetsya tol'ko odna spiral'naya udarnaya volna (ris. 5.5, b). Pri znacheniyah , lezhashih v oblasti , voznikaet konicheskaya udarnaya volna (ris. 5.5, v), vnutri konusa techenie stanovitsya sushestvenno dozvukovym. Pri dal'neishem uvelichenii skorosti zvuka ( ) obrazuetsya yarko vyrazhennyi rezhim zvezdnogo vetra. S rostom skorosti zvuka na poverhnosti zvezdy-donora ugol mezhdu udarnymi volnami stanovitsya men'she. Prohodya cherez konicheskuyu udarnuyu volnu, skorost' gaza sil'no umen'shaetsya i chast' ego akkreciruet na kompaktnyi ob'ekt. Bol'shaya chast' veshestva iz sistemy uhodit. Pohozhie rezul'taty polucheny v rabote [445].

Takim obrazom, tip akkreciruyushego techeniya (istechenie s obrazovaniem diska ili v forme zvezdnogo vetra s vozniknoveniem konicheskoi udarnoi volny) v sisteme s zapolnivshei svoyu polost' Rosha zvezdoi-donorom opredelyaetsya znacheniem parametra . Tipichnoi dlya rassmatrivaemyh sistem yavlyaetsya ocenka sm/s, chto sootvetstvuet temperature K. V otsutstvie zvezdnoi korony temperatura istekayushego iz zvezdy veshestva mnogo men'she K. Sledovatel'no, naibolee veroyaten rezhim istecheniya cherez vnutrennyuyu tochku Lagranzha s obrazovaniem akkrecionnogo diska vokrug kompaktnogo ob'ekta. Pri peretekanii veshestva cherez vnutrennyuyu tochku Lagranzha velik udel'nyi uglovoi moment veshestva, chto privodit k obrazovaniyu diska. V sluchae zvezdnogo vetra udel'nyi uglovoi moment dostatochno mal i disk ne obrazuetsya [144].

5.2.2 Avtomodel'nye udarnye volny

Predpolozhenie o tom, chto v gazovyh diskah, vrashayushihsya vokrug kompaktnyh ob'ektov, mogut voznikat' spiral'nye udarnye volny, vyskazyvalos' neodnokratno [446,447]. Prityagatel'nost' ih izucheniya svyazana s tem, chto spiral'nye udarnye volny mogut perenosit' uglovoi moment iz vnutrennih oblastei diska vo vneshnie. V tonkih akkrecionnyh diskah () techenie yavlyaetsya sverhzvukovym, chto dopuskaet vozmozhnost' vozniknoveniya udarnyh voln. Prichinami vozniknoveniya udarnyh voln mogut yavlyat'sya vtoraya komponenta v sisteme libo asimmetrichnaya magnitosfera vokrug kompaktnogo ob'ekta [448]. Blagodarya dissipativnym processam na fronte volny veshestvo mozhet po spirali padat' na centr.

Rassmotrim stacionarnoe techenie, soderzhashee dve i bolee spiralevidnye udarnye volny, v ramkah avtomodel'nogo podhoda [449]. Zapishem stacionarnye uravneniya gazodinamiki v sleduyushei forme:

Budem polagat', chto polutolshina mozhet zaviset' tol'ko ot radial'noi koordinaty. V chastnosti, izuchim dva sluchaya:

Pervyi sluchai sootvetstvuet strogo dvumernomu techeniyu v ploskosti diska. Vo-vtorom prinimaetsya, chto gaz nahoditsya v gidrostaticheskom ravnovesii v -napravlenii [sr. s (5.1.11)]. V (5.2.5) velichina -- hapaktepnaya temperatura na rasstoyanii , . Uravnenie dlya entropii s uchetom izlucheniya s poverhnosti diska zapishem v forme

gde -- temperatura poverhnosti diska, -- postoyannaya Stefana-Bol'cmana. Vyrazhenie dlya entropii v sluchae ideal'nogo gaza imeet vid

V sluchae termodinamicheskogo ravnovesiya dlya bol'shoi opticheskoi tolshiny mozhno prinyat' [450]

Schitaem, chto neprozrachnost' i hapaktepnaya plotnost' yavlyayutsya funkciyami tol'ko radial'noi koordinaty. Azimutal'nuyu skorost' predstavim v vide

Pol'zuemsya bezrazmernymi velichinami, kotorye pometim sverhu znachkom `` '':

gde -- nekotoryi harakternyi radius, -- proizvol'nyi masshtab plotnosti. Vvedem novye "spiral'nye" koordinaty [449]:

funkciya budet opredelena nizhe, no yasno, chto sluchai const opredelyaet spiral'. Schitaem, chto neprozrachnost' yavlyaetsya funkciei tol'ko radial'noi koordinaty

S uchetom (5.2.9)-(5.2.12) uravneniya (5.2.1)-(5.2.3) primut vid

Resheniya ishem v avtomodel'nom vide , . Velichiny opredelyayutsya iz usloviya nezavisimosti uravnenii ot peremennoi . Dlya etogo neobhodimo polozhit'

gde , , , -- postoyannye. Esli est' ugol mezhdu kasatel'noi k spirali ( const) i radial'nym napravleniem (ris. 5.6), to

Netrudno zametit', chto sluchai const sootvetstvuet logarifmicheskoi spirali. Pokazatel' raven nulyu dlya diska postoyannoi tolshiny (5.2.4). V sluchae zakona (5.2.5) i dlya temperatury spravedlivo . Esli vybrat' v kachestve harakternogo znacheniya temperaturu pri , to

Kak vidim, parametr est' izotermicheskaya skorost' zvuka v edinicah keplerovskoi skorosti ili obratnoe chislo Maha. S uchetom (5.2.17) uravneniya (5.2.14)-(5.2.16) prinimayut vid obyknovennyh differencial'nyh uravnenii otnositel'no :

zdes' . Opredelim velichinu . Prointegriruem (5.2.22), v rezul'tate poluchim

Pervoe slagaemoe v (5.2.23) ravno nulyu. Vtoroi chlen opredelyaet temp akkrecii, kotoryi otlichen ot nulya v sluchae nalichiya udarnyh voln. Sledovatel'no,

Itak, v sluchae const , a dlya . S uchetom (5.2.24) uravnenie nepreryvnosti (5.2.22) mozhno perepisat' v vide

Dlya sohraneniya avtomodel'nosti uravneniya (5.2.6) s uchetom (5.2.7), (5.2.8), (5.2.13) neobhodimo polozhit' , togda zakon izmeneniya energii prinimaet vid

gde

Zdes' .

Sistemu uravnenii (5.2.20 5.2.22), (5.2.26) otnositel'no neizvestnyh , , , neobhodimo dopolnit' granichnymi usloviyami. Rassmotrim odinakovyh udarnyh voln, razdelennyh fiksirovannym uglom , togda resheniya dolzhny byt' periodichny s periodom . Zapishem vyrazheniya dlya normal'noi i kasatel'noi k linii komponent skorosti (ris. 5.6)

Takim obrazom, normal'naya komponenta potoka veshestva proporcional'na velichine . Pri perehode cherez front udarnoi volny dolzhny byt' nepreryvny normal'naya komponenta potoka veshestva, tangencial'naya komponenta skorosti, potok impul'sa, potok energii [327]. V ispol'zuemyh nami oboznacheniyah eti usloviya mozhno zapisat' v sleduyushei forme:

Zdes' cherez oboznachena raznost' znachenii velichiny po raznye storony fronta udarnoi volny. Uslovie (5.2.30) v silu (5.2.25) udovletvoryaetsya avtomaticheski. Usloviya (5.2.31), (5.2.32) i (5.2.33) opredelyayut tol'ko tri postoyannye integrirovaniya. Dlya polucheniya chetvertogo usloviya svedem sistemu (5.2.20, 5.2.21, 5.2.25, 5.2.26) k uravneniyu

gde , -- bezrazmernaya adiabaticheskaya skorost' zvuka. Uravnenie (5.2.34) pri vypolnenii [ili s uchetom (5.2.29) ] imeet singulyarnost', kotoraya sootvetstvuet nalichiyu zvukovoi tochki pri . Ravenstvo nulyu pravoi chasti (5.2.34) v zvukovoi tochke daet chetvertoe uslovie

Usloviya (5.2.31)-(5.2.33), (5.2.35) opredelyayut postoyannye integrirovaniya uravnenii (5.2.20), (5.2.21), (5.2.25), (5.2.26).

V predel'nom sluchae bol'shogo chisla udarnyh voln mozhno reshit' zadachu analiticheski [449]. Rassmotrim tol'ko adiabaticheskoe techenie [ v (5.2.26)]. Esli ishodit' iz malosti parametra i predpolozheniya o tom, chto funkcii yavlyayutsya lineinymi mezhdu udarnymi volnami, to mozhno zapisat' sootnoshenie mezhdu i uglom spirali [449]:

Chislennyi podhod k resheniyu sformulirovannoi vyshe zadachi pozvolyaet rassmatrivat' proizvol'noe chislo udarnyh voln, v tom chisle s uchetom radiacionnyh poter'. Rezul'taty takogo roda raschetov privedeny na ris. 5.7. Vklyuchenie radiacionnyh poter' pozvolyaet ocenit' effektivnyi -parametr, figuriruyushii v "vyazkih osesimmetrichnyh modelyah" (sm. razd. 5.1). Esli opredelit' srednii radial'nyi potok

i temp akkrecii

to, sravnivaya s rezul'tatom, vytekayushim iz standartnoi modeli AD

poluchim

Na ris. 5.8 pokazan koefficient kak funkciya ugla . V sluchae dvuh udarnyh voln () imeetsya maksimum pri i .

5.2.3 Spiral'nye udarnye volny v TDS. Gazodinamicheskoe modelirovanie

V p. 5.2.1 uzhe upominalis' nekotorye rezul'taty chislennogo gazodinamicheskogo modelirovaniya peretekaniya veshestva v tesnoi dvoinoi sisteme. Obsudim zdes' podrobnee problemu spiral'nyh udarnyh voln v gazovom diske, iniciirovannyh gravitacionnym potencialom sputnika -- normal'noi zvezdoi.

Prezhde vsego, v rabotah [438,439] bylo pokazano, chto:

1. gaz teryaetsya normal'noi zvezdoi cherez okrestnost' tochki v forme sverhzvukovoi strui (sm. ris. 1.2);

2. osnovnaya chast' veshestva vrashaetsya vokrug kompaktnogo ob'ekta v forme akkrecionnogo kol'ca/diska;

3. v rezul'tate prilivnogo vzaimodeistviya obrazuetsya dve ili tri spiralevidnye udarnye volny (UV);

4. gaz nagrevaetsya v UV, teryaet svoi uglovoi moment otnositel'no akkreciruyushei zvezdy. Kolichestvo uglovogo momenta, teryaemogo v UV, bol'she, chem iz-za chislennoi (shemnoi) vyazkosti;

5. sistema mozhet teryat' znachitel'nuyu chast' veshestva cherez tochku ;

   Ris. 5.9. Harakternoe povedenie velichin i po rezul'tatam eksperimentov.

6. velichina tempa poteri veshestva opticheskoi zvezdoi mozhet dostatochno sil'no oscillirovat', v to vremya kak temp akkrecii yavlyaetsya bolee gladkoi funkciei (ris. 5.9);

7. otnoshenie sil'no zavisit ot parametrov sistemy i sostavlyaet -90%.

Prichinoi vozniknoveniya udarnyh voln yavlyaetsya vtoraya komponenta, t.e. generator nahoditsya na periferii AD, tem samym voznikaet vopros o tom, kak blizko k akkreciruyushemu ob'ektu mogut prostirat'sya UV. Dlya resheniya etoi problemy byla provedena seriya eksperimentov [440], v kotoryh razmer kompaktnogo ob'ekta ravnyalsya . Poskol'ku dlya tesnyh dvoinyh s periodom ot neskol'kih chasov do dnei velichina sostavlyaet sm, to sm, chto sootvetstvuet radiusu belogo karlika. Esli kompaktnym ob'ektom yavlyaetsya neitronnaya zvezda s magnitnym polem Gs, to disk razrushaetsya na rasstoyanii sm [451]. Raschety ubeditel'no prodemonstrirovali, chto udarnye volny prostirayutsya vplot' do .

Obsudim vliyanie chislennoi vyazkosti. Ispol'zuemye chislennye shemy dlya resheniya uravnenii gazodinamiki imeyut II poryadok tochnosti i dayut shemnoe chislo Reinol'dsa ( -- razmer yacheiki). Vblizi kompaktnogo ob'ekta . Takim obrazom, uglovoi moment otvoditsya naruzhu i gaz padaet na centr dazhe v sluchae osesimmetrichnogo potenciala (bez udarnyh voln). Effekt chislennoi vyazkosti mozhno snizit', umen'shaya velichinu . Dlya otveta na vopros: kakaya chast' uglovogo momenta teryaetsya v UV, byl postavlen eksperiment [438], v kotorom v moment vremeni (disk nahoditsya v sostoyanii kvazistacionara) kazhdaya prostranstvennaya yacheika v radial'nom napravlenii delilas' popolam i raschet prodolzhalsya do . V celom global'naya struktura techeniya ne izmenyalas', a usrednennaya velichina umen'shalas' ot do . Takim obrazom, po ocenkam avtorov okolo 60 70 % obshih poter' uglovogo momenta svyazany s udarnymi volnami.

Process akkrecii udobno harakterizovat' vremenem akkrecii ( -- massa diska). Na ris. 5.10 pokazana eksperimental'naya zavisimost' velichiny ot otnosheniya mass komponent [443]. Gorizontal'naya liniya sootvetstvuet osesimmetrichnoi modeli (), v kotoroi akkreciya polnost'yu obuslovlena chislennoi vyazkost'yu. V ramkah vyazkoi standartnoi modeli AD velichina (p. 5.1.1). Dlya vyazkosti imeem

gde -- chislo Maha. Prinimaya dlya vneshnih oblastei i obrashayas' k ris. 5.10, dlya poluchim .

V perechislennyh vyshe rabotah v raschety ne vklyuchalis' radiacionnye poteri, chto privodilo k vysokoi temperature, blizkoi k virial'noi. Uchet processov ohlazhdeniya dolzhen, s odnoi storony, uvelichit' harakternoe chislo Maha. S drugoi storony, v ramkah avtomodel'nogo podhoda (p. 5.2.2) s umen'sheniem temperatury umen'shaetsya amplituda udarnyh voln. Vyyasnenie roli etih faktorov eshe trebuet analiza.

Obsudim rezul'taty, vytekayushie iz opisannogo vyshe gazodinamicheskogo modelirovaniya, v sravnenii s avtomodel'nymi resheniyami (p. 5.2.2). Iz ris. 5.7 vidno, chto stacionarnye avtomodel'nye resheniya, soderzhashie dve spiral'nye UV v diske postoyannoi tolshiny, nevozmozhny dlya . Chislennoe modelirovanie pri privodit k sil'no oscilliruyushim techeniyam (sm. ris. 5.9), t.e. stacionarnye resheniya takzhe ne poluchayutsya. Pri oscillyacii maly (ris. 5.9), i neposredstvennoe sopostavlenie ugla spirali avtomodel'noi volny s eksperimental'nymi rezul'tatami daet udovletvoritel'noe soglasie. Sravneniyu rezul'tatov chislennogo modelirovaniya udarnyh voln, avtomodel'nyh reshenii i standartnoi teorii diskovoi akkrecii posvyashena rabota [444]. Zavisimost' ugla zakrutki UV ot pokazatelya adiabaty^5.9 pokazana na ris. 5.11. Izmereniya otnosyatsya k vnutrennei zone AD, gde vliyanie vtoroi komponenty minimal'no. V oblasti imeetsya horoshee soglasie. V chislennyh eksperimentah pri dve stacionarnye udarnye volny ne poyavlyalis', avtomodel'nyi podhod takzhe zapreshaet ih sushestvovanie pri (sm. ris. 5.7, 5.11). V oblasti vozmozhny stacionarnye resheniya s chislom UV bol'she dvuh. Na ris. 5.12 pokazany radial'nye zavisimosti chisla Maha udarnoi volny . Nablyudaetsya sushestvennoe razlichie po sravneniyu s avtomodel'nymi resheniyami vo vneshnei oblasti AD, kotoroe umen'shaetsya pri priblizhenii k centru. Takoe povedenie, po-vidimomu, vyzvano tem, chto prilivnoe vzaimodeistvie pri postroenii avtomodel'nyh reshenii ne uchityvalos'.

Udivitel'nym, na pervyi vzglyad, aspektom vysheopisannyh rezul'tatov yavlyaetsya vozmozhnost' akkrecii bez radiacionnyh poter'. V protivopolozhnost' etomu v ramkah standartnoi diskovoi akkrecii vsya dissipiruyushaya energiya vysvechivaetsya. V svyazi s etim rassmotrim avtomodel'nye volny s radiaciei (p. 5.2.2). Zavisimost' temperatury ot tempa akkrecii v sluchae gidrostaticheskogo ravnovesiya v -napravlenii pokazana na ris. 5.13. Zdes' bezrazmernyi temp akkrecii opredelen sleduyushim obrazom

gde -- postoyannaya izlucheniya, -- srednyaya molyarnaya massa, -- neprozrachnost'. Sushestvuet kriticheskoe znachenie velichiny . Pri temperatura dostigaet konechnoi velichiny, v to vremya kak temp akkrecii ne ogranichen. V sluchae vysokogo tempa akkrecii techenie stanovitsya nastol'ko opticheski neprozrachnym, chto radiacionnye poteri ne igrayut roli, i resheniya asimptoticheski stremyatsya k adiabaticheskim resheniyam (gorizontal'naya punktirnaya liniya). Sleduya [444], pokazhem, chto -modelyam prisushe analogichnoe povedenie.

Uravnenie (5.1.17), vyrazhayushee balans energii, zapishem dlya stacionarnogo sluchaya v vide

S pomosh'yu sootnoshenii , isklyuchim iz (5.2.43)

Esli predpolozhit' , to vozmozhny avtomodel'nye resheniya s , , . Dlya ideal'nogo gaza, prinimaya vo vnimanie (5.1.15), zapishem uravnenie dlya velichiny :

gde -- otnoshenie temperatury diska k virial'noi temperature. S uchetom (5.2.42) sootnoshenie (5.2.45) mozhno perepisat' v vide

Zavisimosti analogichny sluchayu s udarnymi volnami -- nizhe kriticheskoi velichiny temperatura diska stremitsya k svoemu asimptoticheskomu znacheniyu. V predel'nom sluchae adiabaticheskoi akkrecii ( ) iz (5.2.45) imeem

Iz (5.2.47) sleduet, chto adiabaticheskaya akkreciya vozmozhna tol'ko dlya . Dlya znachenii , blizkih k edinice temperatura diska mala . Kak vidim, sushestvuet maksimal'noe znachenie pokazatelya adiabaty, nizhe kotorogo akkreciya mozhet idti s proizvol'nym tempom. V sluchae imeetsya maksimal'no vozmozhnyi temp akkrecii. Znachenie opredelyaetsya vyborom modeli AD. Zametim, chto i dlya sfericheskoi akkrecii sushestvuet kriticheskoe znachenie velichiny i [452]. Poslednee svyazano s tem, chto gravitacionnoe pole v oboih sluchayah odinakovoe.

Sovershenno ochevidno, chto obsuzhdaemye zdes' udarnye volny ves'ma shodny s rassmatrivaemymi v teorii spiral'noi struktury galaktik. Rassmotrim (vozmozhno slabyi) istochnik neosesimmetrichnyh vozmushenii vo vneshnei oblasti diska. Im mozhet yavlyat'sya ne tol'ko vtoraya komponenta, no i, naprimer, kakaya-libo neustoichivost'. Takoe vozmushenie rasprostranyaetsya po disku, prinimaya spiral'nuyu formu blagodarya differencial'nosti vrasheniya. Volny v takoi situacii perenosyat uglovoi moment, vzaimodeistvuya s veshestvom diska. Eta problema shiroko obsuzhdalas' v prilozhenii k galaktikam [453,454,455].

V zaklyuchenie otmetim, chto vybor mehanizma otvoda uglovogo momenta (turbulentnaya vyazkost' ili spiral'nye udarnye volny) iz AD na osnove nablyudenii v principe vozmozhen. Naibol'shie razlichiya dolzhny voznikat' v ul'trafioletovoi chasti spektra, odnako mogut byt' obnaruzheny tol'ko dostatochno sil'nye udarnye volny [456].

---

<< 5.1 Osesimmetrichnaya diskovaya akkreciya | Oglavlenie | 5.3 Neustoichivosti akkrecionnyh ... >>

Publikacii s klyuchevymi slovami: akkrecionnyi disk - disk, galakticheskii - gidrodinamika - spiral'naya struktura Publikacii so slovami: akkrecionnyi disk - disk, galakticheskii - gidrodinamika - spiral'naya struktura
Sm. takzhe: Akkrecionnyi disk chernoi dyry: vizualizaciya Dvazhdy iskrivlennyi mir dvoinyh chernyh dyr Spiral'nyi disk vokrug chernoi dyry V centre spiral'noi galaktiki NGC 3521 Massivnaya chernaya dyra razryvaet proletayushuyu zvezdu Ul'trafioletovye kol'ca M31 Blizkaya massivnaya spiral'naya galaktika NGC 2841 Vse publikacii na tu zhe temu >>