![]() |
po tekstam po klyuchevym slovam v glossarii po saitam perevod po katalogu |

30.07.2001 0:00 | "Fizicheskaya Enciklopediya"/Phys.Web.Ru
Avtokolebaniya - nezatuhayushie kolebaniya v dissipativnoi nelineinoi sisteme, podderzhivaemye za schet energii vneshnego istochnika, parametry kotoryh (amplituda, chastota, spektr kolebanii) opredelyayutsya svoistvami samoi sistemy i ne zavisyat ot konechnogo izmeneniya nachal'nyh uslovii. Termin avtokolebaniya vveden A. A. Andronovym v 1928.
Avtokolebaniya principial'no otlichayutsya ot drugih kolebatel'nyh processov v dissipativnyh sistemah tem, chto dlya ih podderzhaniya ne trebuetsya kolebatel'nyh vozdeistvii izvne. Primery avtokolebanii: kolebaniya skripichnoi struny pri dvizhenii smychka, toka v radiotehnicheskom generatore, vozduha v organnoi trube, mayatnika v chasah. Voznikayut avtokolebaniya v rezul'tate razvitiya kolebatel'nyh neustoichivostei s ih posleduyushei stabilizaciei iz-za prekrasheniya postupleniya energii ot istochnika ili progressiruyushego vozrastaniya poter' (dissipacii). Rezhim stacionarnyh avtokolebanii opredelyaetsya iz usloviya energeticheskogo balansa - v srednem za period dissipativnye traty energii Q(I) (I - intensivnost' avtokolebanii) dolzhny tochno kompensirovat'sya postupleniem energii W(I) ot istochnika:
Q(I0)=W(I0). Esli v okrestnosti stacionarnogo rezhima I0 energiya poter' Q (I) pri izmenenii I rastet bystree, chem pritok energii W(I), to etot rezhim avtokolebanii, s energeticheskoi tochki zreniya, ustoichiv (ris. 1, a); esli zhe bystree uvelichivaetsya W(I), to stacionarnyi rezhim neustoichiv (ris. 1, b). Dazhe v teh sluchayah, kogda mozhno vvesti funkcii Q i W, oni obychno zavisyat ne tol'ko ot intensivnostei avtokolebanii, no i ot ih faz, poetomu energeticheskii metod opredeleniya ustoichivosti avtokolebanii v obshem sluchae neprimenim. Sistemy, v kotoryh avtokolebaniya voznikayut "samoproizvol'no" - bez nachal'nogo tolchka, nazyvayutsya sistemami s myagkim rezhimom vozbuzhdeniya; esli dlya vozniknoveniya avtokolebanii neobhodim konechnyi nachal'nyi tolchok, to govoryat o zhestkom rezhime vozbuzhdeniya.
V prosteishih avtokolebatel'nyh sistemah mozhno vydelit' kolebatel'nuyu sistemu s zatuhaniem, usilitel' kolebanii, nelineinyi ogranichitel' i zveno obratnoi svyazi. Naprimer, v lampovom generatore (generatore Van der Polya, ris. 2, a, b) kolebatel'nyi kontur s poteryami, sostoyashii iz emkosti S, induktivnosti L i soprotivleniya R, predstavlyaet soboi dissipativnuyu kolebatel'nuyu sistemu, cep' "katod - setka" i induktivnost' L obrazuyut cep' obratnoi svyazi. Sluchaino voznikshie v kolebatel'nom konture malye sobstvennye kolebaniya cherez katushku L upravlyayut anodnym tokom lampy, kotoraya yavlyaetsya usilitelem. Pri polozhitel'noi obratnoi svyazi (t. e. pri opredelennom vzaimnom raspolozhenii katushek L i L1) v kontur vnositsya opredelennaya energiya. Esli eta energiya bol'she energii poter' v konture, to amplituda malyh vnachale kolebanii v konture narastaet. Poskol'ku anodnyi tok lampy zavisit ot napryazheniya na setke nelineinym obrazom (ris. 2, v), to pri narastanii amplitudy kolebanii energiya, postupayushaya v kontur, umen'shaetsya i pri nekotoroi amplitude kolebanii stanovitsya ravnoi energii poter'. V rezul'tate ustanavlivaetsya rezhim stacionarnyh avtokolebanii, pri kotorom vneshnii istochnik (anodnaya batareya) kompensiruet vse poteri energii. T. o., avtokolebatel'nye sistemy dolzhny byt' principial'no nelineinymi - imenno nelineinost' ne pozvolyaet kolebaniyam bezgranichno narastat', upravlyaya postupleniem i tratami energii istochnika.
Chtoby opredelit' harakter avtokolebanii i zavisimost' ih amplitudy i
formy ot parametrov sistemy, neobhodimo obratit'sya k analizu sootvetstvuyushei matematicheskoi
modeli. Dlya prosteishego generatora (ris. 2, a) takoi model'yu
mozhet sluzhit' uravnenie Van der Polya
![]() | (1) |
kotoroe poluchaetsya pri prenebrezhenii setochnymi tokami lampy i approksimacii ee harakteristiki krivoi, predstavlennoi na ris. 2, v. Eto uravnenie zapisano v bezrazmernyh peremennyh, gde





Geometricheskim obrazom ustanovivshihsya avtokolebanii v fazovom
prostranstve sistemy sluzhit attraktor - traektoriya
(ili mnozhestvo traektorii), raspolozhennaya v ogranichennoi oblasti fazovogo
prostranstva i prityagivayushaya k sebe vse blizkie traektorii. Poskol'ku na fazovoi
ploskosti
traektorii
peresekat'sya ne mogut, v sistemah 2-go poryadka mozhet sushestvovat' lish'
prosteishii netrivial'nyi attraktor - zamknutaya
traektoriya, k kotoroi
stremyatsya
vse blizhaishie traektorii. Takaya traektoriya nazyvaetsya predel'nym
ciklom, kotoryi sluzhit obrazom periodicheskih avtokolebanii. Razmery predel'nogo
cikla
opredelyayut
amplitudu avtokolebanii, vremya dvizheniya izobrazhayushei tochki po ciklu -
period avtokolebanii, a forma predel'nogo
cikla - formu kolebanii.
Velichina
harakterizuet nelineinost' sistemy: chem
bol'she nelineinost', tem bol'she forma kolebanii otlichaetsya ot sinusoidal'noi (ris.
3). Pri malyh
poteri v konture i vnosimaya v nego energiya ochen' maly
- uravnenie (1) blizko k uravneniyu garmonicheskogo oscillyatora,
a avtokolebaniya
blizki
k sinusoidal'nym s chastotoi
.
V drugom predel'nom sluchae () poteri
v konture i vnosimaya v nego energiya ochen' veliki po sravneniyu s energiei v nem zapasennoi,
poetomu kolebaniya
budut
sil'no otlichat'sya ot sinusoidal'nyh, prevrashayas' v relaksacionnye.
Analiz takih avtokolebanii udobno provodit', razdelyaya
dvizheniya
na
uchastki bystryh i medlennyh dvizhenii (sm. Relaksacionnye
kolebaniya}.
Pri izmenenii velichiny parametra ne proishodit
nikakih kachestvennyh izmenenii v strukture razbieniya fazovoi ploskosti uravneniya
(1) na traektorii
-
pri
lyubom
v sisteme imeetsya edinstvennoe sostoyanie
ravnovesiya (
), kotoroe neustoichivo, i edinstvennyi
predel'nyi cikl, kotoryi
ustoichiv,
Kachestvennye perestroiki - bifurkacii
proishodyat lish' pri smene znaka
. Rassmotrennaya kartina
sootvetstvuet myagkomu
rezhimu
vozniknoveniya avtokolebanii, kotoromu sootvetstvuet fazovyi
portret, izobrazhennyi na ris. 4, a. V sistemah s zhestkim rezhimom
vozbuzhdeniya
kolebaniya
samoproizvol'no
narastayut
lish' s nekotoroi nachal'noi amplitudoi, t. e. kogda imeetsya tolchok s amplitudoi,
bol'shei nekotorogo kriticheskogo znacheniya; pri etom na fazovom portrete (ris. 5)
nachal'naya
tochka
dolzhna lezhat' vne zashtrihovannoi oblasti, t. e. izobrazhayushaya tochka dolzhna
byt' vyvedena za predely oblasti prityazheniya ustoichivogo sostoyaniya ravnovesiya, granicei
kotorogo
sluzhit
neustoichivyi predel'nyi cikl.
V sistemah, dazhe neznachitel'no bolee slozhnyh, chem generator na ris. 2,
a, naprimer v sistemah s polutora stepenyami svobody,
vozmozhny ne tol'ko
periodicheskie
i kvaziperiodicheskie
avtokolebaniya (s neskol'kimi nesoizmerimymi chastotami), no i avtokolebaniya,
nichem neotlichimye ot sluchainyh - t. n. stohasticheskie avtokolebaniya.
Primerom
takoi
avtokolebatel'noi
sistemy - generatora shuma, v kotorom
haoticheskie kolebaniya (kolebaniya so sploshnym spektrom) sovershayutsya v dissipativnoi
sisteme
za schet energii regulyarnyh
istochnikov, mozhet sluzhit' generator na ris. 2, b, esli v kontur posledovatel'no
s induktivnost'yu dobavlen nelineinyi
element
s
nevzaimno odnoznachnoi vol't-ampernoi harakteristikoi (ris. 6). Takim
elementom yavlyaetsya, naprimer, tunnel'nyi diod.
Matematicheskaya
model' ili sootvetstvuyushaya takomu generatoru dinamicheskaya
sistema mozhet byt' predstavlena v vide sistemy 3-go poryadka:
![]() | (2) |
Zdes' x, y, z - sootvetstvenno bezrazmernye toki v konture, napryazhenie na emkosti i napryazhenie na tunnel'nom diode, h - inkrement narastaniya kolebanii v konture v otsutstvie dioda, g harakterizuet stepen' vliyaniya dioda na processy v konture,

Dlya avtokolebatel'nyh sistem s neskol'kimi stepenyami svobody harakterny takie yavleniya, kak sinhronizaciya i konkurenciya kolebanii. Razdelyayut vneshnyuyu sinhronizaciyu avtokolebanii, ili zahvatyvanie chastoty generatora, i vzaimnuyu sinhronizaciyu. Pri zahvatyvanii chastoty ustanavlivayutsya avtokolebanii s chastotoi i fazoi, sootvetstvuyushimi chastote i faze vneshnego periodicheskogo vozdeistviya, a pri vzaimnoi sinhronizacii - periodicheskie sfazirovannye kolebaniya v ansamble podsistem, kotorye v nezavisimom rezhime raboty harakterizuyutsya razlichnymi chastotami. Zahvatyvanie chastoty shiroko ispol'zuetsya dlya upravleniya i stabilizacii chastoty moshnyh malostabil'nyh generatorov s pomosh'yu vysokostabil'nyh malomoshnyh (naprimer, v lazerah). Polosa zahvatyvaniya - oblast' rasstroek mezhdu chastotami sobstvennyh kolebanii i vneshnim signalom, vnutri kotoroi ustanavlivaetsya rezhim sinhronizacii, - rasshiryaetsya pri uvelichenii amplitudy vneshnego vozdeistviya. Vne granicy zahvatyvaniya ustoichivyi rezhim generacii periodicheskih kolebanii smenyaetsya rezhimom bienii - rezhimom kvaziperiodicheskih kolebanii, - libo stohasticheskim rezhimom. Vzaimnaya sinhronizaciya podsistem ili razlichnyh elementarnyh kolebanii (mod) ispol'zuetsya pri rabote neskol'kih generatorov na obshuyu nagruzku, dlya polucheniya korotkih impul'sov v mnogomodovyh generatorah (naprimer, lazerah) i t. d.
Konkurenciya mod - podavlenie odnih mod drugimi v avtokolebatel'nyh sistemah - svyazana s tem, chto konkuriruyushie mody cherpayut energiyu na pokrytie dissipativnyh rashodov iz obshego istochnika. V rezul'tate odni mody sozdayut dopolnitel'noe nelineinoe zatuhanie dlya drugih. Blagodarya effektam konkurencii i vzaimnoi sinhronizacii kolebanii v avtokolebatel'nyh sistemah s bol'shim chislom stepenei svobody (ili dazhe beskonechnym chislom - v sluchae raspredelennyh sistem) vozmozhno ustanovlenie iz nachal'nogo shuma (narastayushih v rezul'tate razvitiya lineinyh neustoichivostei fluktuacii na razlichnyh chastotah) rezhima regulyarnyh periodicheskih avtokolebanii. Effekty konkurencii i sinhronizacii okazyvayutsya principial'nymi i dlya poyavleniya vysokoorganizovannyh struktur v nelineinyh neravnovesnyh sredah.
V raspredelennyh sistemah harakter avtokolebanii sushestvenno zavisit,
pomimo vida nelineinosti, eshe i ot osobennostei dispersii
sredy i granichnyh
uslovii, v chastnosti nalichiya rezonatora.
V nekotoryh sluchayah spektr vozbuzhdeniya mod i osobennosti ih nelineinogo vzaimodeistviya
takovy,
chto
pri
analize
avtokolebanii v raspredelennoi sisteme s beskonechnym chislom stepenei
svobody vozmozhno ogranichit'sya t. n. odnomodovym opisaniem. Dlya primera rassmotrim
avtokolebaniya
v
kol'cevom
rezonatore - raspolozhennoi v vertikal'noi ploskosti zamknutoi trube,
zapolnennoi vyazkoi zhidkost'yu (ris. 7). Pri podogreve
kol'ca snizu v sisteme
ustanavlivaetsya
rezhim konvekcii: bolee legkaya, nagretaya
v osnovanii kol'ca chast' zhidkosti vsplyvaet, zastavlyaya ohlazhdennuyu zhidkost' opuskat'sya
vniz. T. o.,
nachinaya
s
nekotoroi raznosti temperatur
ustanavlivaetsya rezhim stacionarnogo vrasheniya zhidkosti po ili protiv chasovoi strelki.
Pri etim vsya
zhidkost'
vrashaetsya
kak celoe - realizuetsya lish' odno naibolee krupnomasshtabnoe dvizhenie.
Dal'neishee uvelichenie
privodit k vozniknoveniyu
avtokolebanii,
proyavlyayushihsya v tom, chto zhidkoe kol'co vnutri truby vremya ot vremeni
budet menyat' napravlenie svoego dvizheniya. Fizicheski eto mozhno poyasnit' tak: pust'
v dannyi
moment
zhidkost'
dvizhetsya po chasovoi strelke, pri dostatochno bol'shom
arhimedova sila velika i vodyanoe
kol'co uskoryaetsya nastol'ko, chto
ostyvshii
vverhu zhidkii ob'em, proidya goryachee osnovanie i ne uspev nagret'sya, uzhe
ne dostigaet verhnei chasti kol'ca i priostanavlivaetsya (arhimedova sila nedostatochna,
chtoby
preodolet'
silu vyazkosti i gravitacii).
Pri etom opuskayushayasya (pravaya) chast' zhidkosti teplee i, sledovatel'no, legche podnimayusheisya.
V rezul'tate tormozheniya zhidkogo kol'ca zhidkost' v ego osnovanii nagrevaetsya
i vsplyvaet, no uzhe v protivopolozhnom napravlenii - davlenie sprava men'she, chem sleva.
T.
o.,
zhidkoe
kol'co menyaet napravlenie svoego vrasheniya i nachinaet zakruchivat'sya protiv
chasovoi strelki. Zatem vse povtoryaetsya v obratnom poryadke. Takie vyzyvaemye teplovoi
konvekciei
avtokolebaniya
mogut byt' kak periodicheskimi, tak i stohasticheskimi. Poskol'ku nikakie
drugie masshtaby dvizheniya, krome osnovnogo, v avtokolebaniyah
rassmatrivaemogo
vida ne uchastvuyut, matematicheskaya
model' dlya opisaniya etih avtokolebanii mozhet byt' poluchena iz ishodnyh
uravnenii gidrodinamiki v predpolozhenii, chto zavisimost'
polei skorosti
i temperatury ot prostranstvennyh
koordinat ne menyaetsya vo vremeni i proporcional'na
,
gde
-
uglovaya
koordinata elementarnogo ob'ema zhidkosti.
V rezul'tate dlya bezrazmernyh skorosti x(t)
dvizheniya zhidkogo kol'ca, temperatury u(t)
zhidkosti v tochke N i temperatury z(t)
v tochke M mozhno poluchit' sistemu uravnenii v obyknovennyh proizvodnyh:
![]() | (3) |
gde


V obshem sluchae avtokolebaniya v rezonatorah, kotorye opisyvayutsya uravnennyami v chastnyh proizvodnyh s sootvetstvuyushimi granichnymi usloviyami, nevozmozhno predstavit' s pomosh'yu konechnomernoi dinamicheskoi sistemy. Odnako, kak pravilo, blagodarya raznogo roda fizicheskim obstoyatel'stvam, naprimer nalichiyu dissipacii, progressiruyushei s rostom chastoty ili umen'sheniem prostranstvennogo masshtaba pul'sacii, takoe konechnomernoe opisanie okazyvaetsya spravedlivym.
V neravnovesnyh dissipativnyh sredah, pomimo avtokolebanii, o kotoryh rech' shla vyshe, vozmozhny eshe t. n. avtovolny i avtostruktury - ne svyazannye s granichnymi usloviyami prostranstvenno-vremennye obrazovaniya, parametry kotoryh opredelyayutsya lish' svoistvami nelineinoi neravnovesnoi sredy, naprimer uedinennye fronty goreniya i volny populyacii, impul'sy v nervnyh voloknah, cilindricheskie i spiral'nye volny v serdechnoi tkani i dr. Stohasticheskie avtokolebaniya v nelineinyh neravnovesnyh sredah - eto turbulentnost'.
Publikacii s klyuchevymi slovami:
avtokolebaniya
Publikacii so slovami: avtokolebaniya |
![]() |
Sm. takzhe:
|