<< A. Vychislenie parametra A0 | Oglavlenie | C. Vychislenie integralov >>
B. Vychislenie parametra ρ(θ)
Kak bylo uzhe pokazano vyshe, dlya vychisleniya sily
svetovogo davleniya neobhodimo znat' yavnuyu funkcional'nuyu
zavisimost' koefficienta otrazheniya 
ot ugla padeniya
(smotri vyrazheniya (16)-(18)).
Poetomu dannoe prilozhenie posvyasheno poisku upomyanutoi zavisimosti
na osnove volnovyh predstavlenii ob elektromagnitnom izluchenii,
rasprostranyayushemsya v dielektricheskih sredah.
Dlya nahozhdeniya etoi zavisimosti rassmotrim process otrazheniya
ploskoi elektromagnitnoi volny na granice dvuh
dielektrikov s dielektricheskimi pronicaemostyami 
,
, i s absolyutnymi pokazatelyami prelomleniya
i 
, sootvetstvenno.
Kak izvestno, lyubuyu ploskuyu
elektromagnitnuyu volnu mozhno predstavit' v vide superpozicii dvuh
ploskih voln, v odnoi iz kotoryh kolebaniya sovershayutsya v ploskosti
padeniya, a v drugoi perpendikulyarno k etoi ploskosti. Amplitudu
pervoi volny dlya padayushei volny my oboznachim cherez
, a dlya vtoroi -
,
v sluchae otrazhennoi volny:
i
, sootvetstvenno. Mezhdu dannymi
amplitudami mozhet byt' ustanovlena analiticheskaya svyaz',
predstavlennaya sootnosheniyami Frenelya [15].
Predpolagaya, chto my imeem delo s estestvennym (nepolyarizovannym) svetom, to
, gde 
- intensivnost' padayushego izlucheniya.
Uchityvaya tot fakt, chto intensivnost' elektromagnitnogo izlucheniya
pryamo proporcional'na kvadratu amplitudy volny, to iz
(57) sleduet, chto
I, sledovatel'no,
Zdes'
- ugol padeniya svetovogo lucha, 
- ugol
prelomleniya svetovogo lucha. Preobrazuem poslednee vyrazhenie s
uchetom zakona prelomleniya svetovogo lucha.
Uchityvaya, chto v nashei zadache odna iz sred est' vakuum (sreda 1), to
, togda
- pokazatel' prelomleniya
veshestva chasticy. Sledovatel'no,
Rassmotrim funkciyu vida
Takim obrazom,
| |
| Ris. 24. Povedenie koefficienta otrazheniya ρ(θ) dlya ukazannyh veshestv v oblasti malyh uglov padeniya (θ ε [0,45o]). | Ris. 25. Povedenie koefficienta otrazheniya ρ(θ) dlya ukazannyh veshestv v oblasti bol'shih uglov padeniya (θ ε [45o,90o]). |
Rassmotrim funkciyu vida:
i, sledovatel'no, koefficient otrazheniya (60)) mozhet byt' predstavlen v vide (zamenyaya
):
|
i
teoreticheskoe
znacheniya koefficienta
otrazheniya dlya vody (
Takim obrazom, polucheno analiticheskoe vyrazhenie dlya koefficienta
otrazheniya , pri uslovii, chto veshestvo, iz kotorogo
sdelana chastica, yavlyaetsya dielektrikom s pokazatelem prelomleniya
i dielektricheskoi pronicaemost'yu 
. Poluchennyi
rezul'tat imeet bol'shuyu cennost' dlya resheniya postavlennyh zadach v
dannoi rabote, poskol'ku soglasno klassicheskoi modeli yadro komety
est' tverdoe telo, sostoyashee iz legkoplavkih veshestv (l'dov i
snegov), sublimiruyushihsya pod deistviem solnechnogo tepla
[2]. Ishodya iz nablyudaemogo spektral'nogo sostava
kometnyh atmosfer, obychno schitayut, chto l'dy sostoyat iz tverdyh
, 
, 
, 
, 
, 
i t.d. Dannye
l'dy est' dielektricheskie prozrachnye sredy, dlya kotoryh primenimy
vse rassuzhdeniya, ispol'zovannye dlya polucheniya vyrazheniya
. V zaklyuchenie, chtoby prodemonstrirovat' povedenie
rezul'tata (67), privedem grafiki zavisimosti
dlya vody (
), stekla
(
), serougleroda (
), almaza (
)
(smotri ris. 24-25). A
takzhe v tablice 2, sopostavim eksperimental'nye
rezul'taty dlya [16], c rezul'tatami,
kotorye daet vyrazhenie (67) s uchetom vyrazhenii
(64), (66), dlya vody
(), i stekla (
). Iz sopostavleniya dannyh
tablicy, ochevidno, chto analiticheskoe vyrazhenie
(67) horosho opisyvaet eksperimental'nye dannye
(rashozhdenie mezhdu teoriei i eksperimentom ne prevoshodit 
).
<< A. Vychislenie parametra A0 | Oglavlenie | C. Vychislenie integralov >>
|
Publikacii s klyuchevymi slovami:
komety - kosmicheskaya pyl'
Publikacii so slovami: komety - kosmicheskaya pyl' | |
Sm. takzhe:
Vse publikacii na tu zhe temu >> | |
