<< 1. Vvedenie | Oglavlenie | 3. Usloviya vozniknoveniya konvekcii >>
2. Uravneniya konvekcii odnokomponentnoi zhidkosti
Matematicheskoe opisanie konvektivnyh techenii vyazkoi odnokomponentnoi zhidkosti sostoit v postanovke kraevyh zadach dlya sistemy uravnenii balansa impul'sa, energii i sohranenya massy veshestva [4]:
gde
- skorost' zhidkosti; 
- davlenie,
- gravitacionnyi potencial; 
- centrobezhnyi
potencial 
- plotnost'; 
i 
- koefficienty
pervoi i vtoroi vyazkosti; 
- koefficient
teploprovodnosti; 
- gravitacionnaya postoyannaya, 
-
summarnaya moshnost' vnutrennih istochnikov energii v edinice ob'ema,
i 
- operator «nabla» i operator Laplasa.
V [1] pokazano, chto dlya ochen' vyazkoi zhidkosti v uravnenii (3) silu Koriolisa mozhno ne uchityvat'. Naibol'shie trudnosti dostavlyaet reshenie kraevyh zadach dlya pervogo uravneniya (3) etoi sistemy, kotoroe nazyvayut uravneniem Nav'e-Stoksa. Dazhe v toi forme s postoyannymi kineticheskimi koefficientami, kak eto privedeno v (3)-(6), sistema, primenitel'no k usloviyam mantii Zemli, imeet tol'ko chislennoe reshenie.
Prezhde chem pytat'sya chislenno poluchit' resheniya slozhnyh sistem podobnogo tipa, polezno poluchit' predstavlenie o povedenii sistemy, kotorye mozhno izvlech' iz resheniya gorazdo bolee prostoi zadachi.
<< 1. Vvedenie | Oglavlenie | 3. Usloviya vozniknoveniya konvekcii >>
|
Publikacii s klyuchevymi slovami:
geofizika - stroenie Zemli - konvekciya
Publikacii so slovami: geofizika - stroenie Zemli - konvekciya | |
Sm. takzhe:
Vse publikacii na tu zhe temu >> | |
