Spektral'nye priznaki otlichiya rentgenovskih dvoinyh sistem s chernymi dyrami i neitronnymi zvezdami
(ili kak otlichit' neitronnuyu zvezdu ot chernoi dyry v akkreciruyushih rentgenovskih dvoinyh sistemah?)
Seifina.E.V.* i Titarchuk L.G.**
* Moskovskii gosudarstvennyi universitet im. M.V. Lomonosova, seif@sai.msu.ru
** Dipartimento di Fisica, Universita` di Ferrara, Ferrara, Italy
Klyuchevye slova: chernye dyry - rentgenovskie dvoinye - akkrecionnyi disk - rentgenovskoe izluchenie - neitronnye zvezdy
Daetsya kratkii nauchno-populyarnyi obzor serii rabot po odnoi iz klyuchevyh problem astrofiziki poslednih dvuh desyatiletii - poisku/issledovaniyu nablyudatel'nyh spektral'nyh priznakov, otlichayushih neitronnye zvezdy ot chernyh dyr, vhodyashih v sostav akkreciruyushih rentgenovskih dvoinyh sistem.
Vvedenie
Predlagaemyi obzor presleduet cel' sushestvenno rasshirit' imeyushiesya predstavleniya o razlichii nablyudatel'nyh proyavlenii dlya dvoinyh sistem s neitronnymi zvezdami (NZ) i s chernymi dyrami (ChD) po rentgenovskim dannym. Analiz i sistematizaciya spektral'nyh priznakov pozvolili sformulirovat' nablyudatel'nuyu teoremu, soglasno kotoroi osnovnoi parametr spektra - fotonnyi indeks G - demonstriruet sovershenno raznoe povedenie vo vremya smeny spektral'nyh sostoyanii ob'ekta v sluchae nalichiya neitronnoi zvezdy i v sluchae chernoi dyry v takoi dvoinoi sisteme. A imenno, stabil'nost' (postoyanstvo) fotonnogo indeksa rentgenovskogo spektra na urovne G=2 nezavisimo ot sostoyaniya perehoda srazu ukazyvaet na nalichie neitronnoi zvezdy v dvoinoi sisteme. V to vremya kak monotonnoe vozrastanie fotonnogo indeksa ot 1.5 do 3 pri smene spektral'nyh sostoyanii, soprovozhdayusheisya izmeneniyami skorosti akkrecii, s harakternym uchastkom nasysheniya pri vysokih znacheniyah tempa akkrecii veshestva, yavlyaetsya klyuchevym priznakom nalichiya chernoi dyry v takoi dvoinoi sisteme. Ispol'zuya sformulirovannuyu shemu, protestirovannuyu na obshirnom mnozhestve kompaktnyh ob'ektov (napr., v publikaciyah [1-5]), mozhno utverzhdat', chto dlya nablyudatel'noi diagnostiki prirody kompaktnogo ob'ekta etim sposobom nuzhno lish' detektirovat' ob'ekt vo vremya perehodnyh sostoyanii, po suti, vo vremya smeny faz aktivnosti, i proanalizirovat' povedenie spektra fotonov, v chastnosti, ustanovit' zavisimost' fotonnogo indeksa ot velichiny tempa akkrecii veshestva na kompaktnyi ob'ekt.
Chto podrazumevaetsya pod spektral'nymi sostoyaniyami rentgenovskih dvoinyh sistem?
Prezhde chem sformulirovat' sushnost' sposoba diagnostirovaniya, napomnim osnovnuyu klassifikaciyu spektral'nyh sostoyanii, kotoraya baziruetsya na sinteze kak spektral'nyh, tak i vremennyh svoistv rentgenovskih dvoinyh sistem. Dlya sistem s chernymi dyrami, sleduya obzoru Remillarda i MakKlintoka [6], mozhno vydelit' pyat' osnovnyh sostoyanii: spokoinoe (quiescent), sostoyanie nizkoi svetimosti s zhestkim spektrom (low-hard state, LHS), promezhutochnoe sostoyanie (intermediate state, IS), sostoyanie vysokoi svetimosti s myagkim spektrom (high-soft state, HSS) i sostoyanie s ochen' myagkim spektrom (very soft state, VSS), privedennye na ris.1. Kazhdoe sostoyanie harakterizuetsya raznoi formoi energeticheskogo spektra (sm. primer izmeneniya formy spektra sistemy s chernoi dyroi GRS 1915+105 [3] na Ris.2) i vremennymi harakteristikami [1, 2, 7, 8].
Ris.1. Predpolagaemyi scenarii perehodov mezhdu spektral'nymi sostoyaniyami v rentgenovskih dvoinyh sistemah (RDS) s chernymi dyrami (po Remillardu i MakKlintoku [6]). Ukazany elementy modeli: akkrecionnyi disk, perehodnyi sloi, shodyashiisya potok na ChD; i shematichno otmecheno izmenenie vklada izlucheniya akkrecionnogo diska i perehodnogo sloya pri perehode RDS v napravlenii k myagkim sostoyaniyam.
Ris.2. Primer izmeneniya formy spektra pri smene spektral'nyh sostoyanii dlya dvoinoi sistemy s chernoi dyroi GRS 1915+105: chetyre spektral'nye diagrammy v edinicah ExF(E) zaregistrirovannye so sputnika RXTE vo vremya sostoyaniya nizkoi svetimosti s zhestkim spektrom (LHS), perehodnogo sostoyaniya (IS), sostoyaniya vysokoi svetimosti s myagkim spektrom (HSS) i sostoyaniya s ochen' myagkim spektrom (very soft states, VSS). (Risunok zaimstvovan iz raboty [3]).
Dlya tranzientnyh sistem s neitronnymi zvezdami mozhno vydelit' chetyre osnovnyh sostoyaniya: spokoinoe, sostoyanie nizkoi svetimosti s zhestkim spektrom, promezhutochnoe sostoyanie i sostoyanie vysokoi svetimosti s myagkim spektrom (po Hasingeru i van der Klisu [9]). Vydelyayut bolee detal'nuyu klassifikaciyu spektral'nyh sostoyanii NZ dlya dvuh podklassov: tak nazyvaemyh "atoll-" i "Z-"istochnikov, kotorye otlichayutsya urovnem srednei svetimosti, a takzhe spektral'nymi i vremennymi harakteristikami. Istoricheski slozhilos', chto dlya etih podklassov NZ zakrepilis' svoi specificheskie nazvaniya sostoyanii, nesmotrya na to, chto v poslednee vremya delayutsya uverennye popytki ob'edinit' spektral'nye sostoyaniya atoll- i Z-istochnikov mezhdu soboi i predstavit' unificirovannuyu shemu (sm. rabotu Cherch i dr. [10], i issledovaniya Lin i dr. [11]). Odnako v dannom obzore, konechno, budet ispol'zovana ustoyavshayasya (obsheprinyataya) terminologiya. Itak, dlya atoll-istochnikov vydelyayut sleduyushie sostoyaniya: Island (IS), Extreme Island (EIS), Left Lower Banana (LLB), Lower Banana (LB) i Upper Banana (UB), dlya naglyadnosti ukazannye na cvetovoi diagramme (sm. ris.3, levaya panel'). V to vremya kak dlya Z-istochnikov harakterny posledovatel'nye perehody mezhdu tremya sostoyaniyami: Horizontal Branch (HB), Normal Branch (NB) i Flaring Branch (FB) (sm. ris.3, pravaya panel').
Ris.3. Tipichnye cvetovye diagrammy dlya atoll- (levaya panel') i Z-istochnikov (pravaya panel'). Dlya atoll istochnikov pokazano extreme island state (EIS), island state (IS), lower left banana state (LLB) i lower banana (LB). Dlya Z-istochnikov: horizontal branch (HB), normal branch (NB) i flaring branch (FB). Risunok zaimstvovan iz raboty van Straatena [12]).
Kazhdoe sostoyanie harakterizuetsya raznoi formoi energeticheskogo spektra (sm. primer izmeneniya formy spektra sistemy s neitronnoi zvezdoi 4U 1820-30 [5] na Ris.4) i vremennyh harakteristik [12].
Ris.4. Primer izmeneniya formy spektra pri smene spektral'nyh sostoyanii dlya dvoinoi sistemy s neitronnoi zvezdoi 4U 1820-30: shest' spektral'nyh diagramm v edinicah ExF(E) zaregistrirovannye so sputnika RXTE vo vremya sostoyaniya nizkoi svetimosti s zhestkim spektrom (island sostoyanie) i sostoyanii vysokoi svetimosti s myagkim spektrom (banana sostoyanie), kotorye sopostavleny s razlichnymi elektronnymi temperaturami plazmy perehodnogo sloya v Island sostoyanii [kTe=2.9 keV (krasnyi), 3 keV (sinii), 4 keV (zelenyi)] i v Banana sostoyanii [6 keV (fioletovyi), 10 keV (malinovyi) and 12 keV (chernyi)] pri ispol'zovanii XSPEC modeli wabs ∗ (Blackbody+COMPTB+Gaussian). (Risunok zaimstvovan iz raboty Titarchuka i dr. [5])
Pochemu sleduet ispol'zovat' modeli "iz pervyh principov"?
O tom, kak otrazhaetsya perehod ob'ekta v drugoe sostoyanie na forme energeticheskogo spektra, uzhe bylo pokazano na primere dvuh sistem s ChD (GRS 1915+105) i NZ (4U 1820-30). Pri etom sleduet otmetit' vazhnost' vybora modelei, s odnoi storony, primenimyh k analizu rentgenovskogo izlucheniya ChD i NZ, i, s drugoi storony, celesoobraznyh dlya vozmozhnosti sravneniya rezul'tatov takoi interpretacii. V poslednee vremya vse bol'shee primenenie v astrofizike priobrelo t.n. modelirovanie iz "pervyh principov", t.e. obosnovanie kakogo-libo yavleniya iz estestvennyh zakonov prirody bez privlecheniya dopolnitel'nyh empiricheskih predpolozhenii ili special'nyh modelei. Naprimer, takimi modelyami iz pervyh principov (t.e. "iz pervyh osnovopolagayushih principov bez privlecheniya dopolnitel'nyh empiricheskih predpolozhenii"), primenimymi k analizu rentgenovskogo izlucheniya ChD i NZ yavlyayutsya, modeli CompTT [13], BMC [14], CompTB [15], rasprostranennye v vide pol'zovatel'skih programm paketa XSPEC (http://heasarc.gsfc.nasa.gov/xanadu/xspec/manual/manual.html). Pri etom interpretaciya rentgenovskih spektrov v ramkah takih modelei provoditsya s uchetom znachitel'noi roli Komptonizacii izlucheniya plazmy akkrecionnogo diska v okrestnosti kompaktnyh istochnikov (odinakovo primenimo k ChD i NZ v kachestve kompaktnogo istochnika). Primenenie takih principial'no odinakovyh spektral'nyh modelei k analizu rentgenovskogo izlucheniya RDS s NZ i ChD pozvolyaet sistematizirovat' nablyudatel'nye osobennosti etih dvuh klassov kompaktnyh ob'ektov vo vremya perehodov mezhdu spektral'nymi sostoyaniyami s maksimal'noi effektivnost'yu. Shematicheskie predstavleniya modelei dlya sistem s ChD i NZ pokazany na ris.5 i 6. Vidno, chto v oboih sluchayah privlekaetsya odna i ta zhe kompoziciya spektral'nyh komponentov: chernotel'noe izluchenie diska (napr., model' Bbody), Komptonizirovannoe izluchenie perehodnogo sloya (napr., modeli CompTB, CompTT, BMC, kotorye uchityvayut odni i te zhe osnovnye fizicheskie processy formirovaniya izlucheniya; otlichayutsya lish' naborom vhodnyh/vyhodnyh parametrov; konkretnyi tip modeli prednaznachen dlya udobstva sravnitel'nogo analiza). Osnovnoe prakticheskoe otlichie modelei dlya sistem s ChD i NZ svyazano s t.n. oblast'yu shodyashegosya potoka, kotoraya v sluchae ChD vnosit znachitel'nyi vklad v rezul'tiruyushii rentgenovskii spektr (preimushestvenno, v zhestkoi oblasti), hotya dlya sistem s NZ vklad etoi zony prenebrezhimo mal. No model' v sluchae NZ formal'no uchityvaet i etu zonu, obespechivaya odnorodnost' modelirovaniya dlya vozmozhnosti optimal'nogo sravneniya rezul'tatov dlya sluchaya s ChD i s NZ.
Ris.5. Shematicheskoe predstavlenie zon teplovoi i dinamicheskoi Komptonizacii, ispol'zuemoe dlya spektral'nogo analiza v modeli s perehodnym sloem dlya istochnikov, soderzhashih ChD. Komptonizacionnaya sostavlyayushaya spektra formiruetsya vo vnutrennih oblastyah perehodnogo sloya, gde fotony chernotel'nogo izlucheniya diska Komptoniziruyutsya pri teplovoi i dinamicheskoi Komptonizacii pri vzaimodeistvii s elektronami vtekayushego veshestva (krasnye strelki). Chernotel'naya sostavlyayushaya spektra formiruetsya v akkrecionnom diske i chast' ee fotonov vidna dlya zemnogo nablyudatelya, ne podvergayas' processu Komptonizacii (sinie strelki).
Obobshennaya model' dlya fitirovaniya rentgenovskih spektrov opisyvaet scenarii, v kotorom Keplerovskii disk svyazan s ChD/NZ posredstvom perehodnogo sloya (sm. bolee detal'noe opisanie etogo scenariya v rabote Titarchuka i dr. [16]). Na ris.5 i 6 shematichno pokazany spektral'nye modeli, v kotoryh predpolagaetsya, chto akkreciya na ChD/NZ imeet mesto, kogda veshestvo prohodit cherez dve osnovnye zony: geometricheski tolstyi akkrecionnyi disk (napr., standartnyi disk Shakury-Syunyaeva, sm. [17]), perehodnyi sloi i shodyashiisya potok (bolee podrobno sm. v rabote Titarchuka i Zanniasa [18]). Pri etom chast' fotonov vidna dlya zemnogo nablyudatelya neposredstvenno ot diska, a chast' fotonov podvergaetsya t.n. teplovoi Komptonizacii v perehodnom sloe, gde myagkie fotony diska i poverhnosti NZ (v sluchae NZ [4, 29]) rasseivayutsya na sravnitel'no goryachih elektronah plazmy, chast' fotonov podvergaetsya t.n. dinamicheskoi Komptonizacii v zone shodyashegosya potoka, formiruya izluchenie v "zhestkom hvoste" (znachitel'noe v sluchae ChD).
Ris.6. Shematicheskaya model' s perehodnym sloem dlya sistemy s neitronnoi zvezdoi
Evolyuciya spektral'nyh parametrov vo vremya perehodov
Po sushestvu, na raznyh stadiyah aktivnosti sistemy s NZ i ChD vedut sebya po-raznomu. Dlya udobstva sravneniya form spektra vo vremya etih perehodov obychno ispol'zuyut spektral'nye parametry, takie, kak spektral'nyi indeks α (ili fotonnyi indeks Γ=α+1), parametr normirovki spektra N (kotoryi, po suti, proporcionalen skorosti akkrecii veshestva v diske), stepen' Komptonizacii plazmy v perehodnom sloe f i dr. Kak oni izmenyayutsya vo vremya perehoda ot nizkogo (LHS) k vysokomu (HSS) sostoyaniyu pokazano na ris.4 na primere perehoda (1998 - 1999) v RDS s chernoi dyroi GRS 1915+105 po nablyudeniyam so sputnika RXTE. Zdes' dlya naglyadnosti takzhe privedeny sinhronnye nablyudeniya v myagkom rentgenovskom diapazone (ASM teleskop, 1.5 - 12 keV) i v radiodiapazone (Ryle Radio Telescope, 15 GGc). Vidno, chto s narastaniem myagkogo rentgenovskogo potoka fotonnyi indeks G (sm. nizhnyuyu panel' na fig.7) nachinaet vozrastat' ot 1.4 do 2.9 s harakternoi fazoi nasysheniya (postoyanstva) pri vysokih znacheniyah rentgenovskogo potoka i sootvetstvuyushei normirovki spektra (t.e. tempa akkrecii veshestva) na fone umerennogo radio potoka (verhnyaya panel').
Ris.7. Primer izmeneniya parametrov rentgenovskogo spektra RDS s chernoi dyroi GRS 1915+105 vo vremya perehoda ot nizkogo (LHS) k vysokomu (HSS) sostoyaniyu. Vidno, chto fotonnyi indeks G stepennoi sostavlyayushei spektra (pokazan krasnymi treugol'nikami) narastaet po vremeni [gorizontal'naya vremennaya (MJD) panel'] i kak funkciya normirovki spektra (levaya nizhnyaya panel') s harakternoi fazoi nasysheniya (ili kvazipostoyanistva) pri vysokih znacheniyah rentgenovskogo potoka i sootvetstvuyushei normirovki spektra. Risunok zaimstvovan iz raboty [3]
Izmenenie analogichnyh parametrov dlya sistem s NZ mozhno videt' na primere evolyucii parametrov rentgenovskogo spektra atoll-istochnika 4U 1728-34 vo vremya perehoda ot nizkogo (Island) k vysokomu (Banana) sostoyaniyu (1998 - 1999) po nablyudeniyam so sputnika RXTE. Zdes' dlya naglyadnosti takzhe privedeny sinhronnye nablyudeniya v myagkom rentgenovskom diapazone (ASM teleskop, 1.5 - 12 keV) dlya nepreryvnogo otslezhivaniya izmenenii potoka rentgenovskogo izlucheniya. Vidno, chto spektral'nyi indeks (nizhnyaya panel' na ris.8) lish' slegka var'iruetsya okolo urovnya α = 1 (G = α + 1 = 2) nezavisimo ot peremennosti rentgenovskogo potoka (dve verhnie paneli) i, sootvetstvenno, ot spektral'nogo sostoyaniya (risunok zaimstvovan iz raboty [4]). Strelkami ukazany momenty maksimuma myagkogo [3-10 keV] potoka, associirovannogo s Banana sostoyaniyami. Poslednie sopryazheny s sushestvennym snizheniem temperatury elektronov plazmy (pokazano chernymi tochkami na ris. 8) v perehodnom sloe, pri etom obespechivaetsya unikal'naya podstroika parametrov rentgenovskogo spektra pri stabilizacii fotonnogo indeksa na urovne G = 2 nezavisimo ot smeny spektral'nyh sostoyanii. Sootvetstvuyushee teoreticheskoe obosnovanie obnaruzhennogo effekta dano v rabote avtora nastoyashego obzora i Titarchuka [4 (v razdele 6)], gde naideno analiticheskoe reshenie v ramkah modeli perehodnogo sloya dlya sluchaya dominirovaniya Komptonizacionnogo komponenta spektra, kogda sozdayutsya usloviya dlya postoyanstva spektral'nogo indeksa.
Ris.8. Primer izmeneniya parametrov rentgenovskogo spektra RDS s neitronnoi zvezdoi 4U 1728-34 vo vremya perehodov ot nizkogo (Island) k vysokomu (Banana) sostoyaniyu (1998 - 1999) po dannym sputnika RXTE. Vidno, chto spektral'nyi indeks (nizhnyaya panel') lish' slegka var'iruetsya okolo urovnya α=1 (G=α+1=2) nezavisimo ot spektral'nogo sostoyaniya. Strelkami ukazany momenty maksimal'nogo myagkogo [3 - 10 keV] potoka, associirovannogo s Banana-sostoyaniyami. Evolyuciya model'nogo potoka v diapazone 3-10 keV i 10-60 keV (sinie i fioletovye tochki) predstavlena na vtoroi sverhu paneli, dalee sverhu vniz - izmenenie elektronnoi temperatury i normirovki Komptonizacionnogo i chernotel'nogo komponentov spektra (sootvetstvenno, sinie i fioletovye tochki) demonstriruyut unikal'nuyu podstroiku parametrov nablyudaemogo rentgenovskogo spektra vo vremya perehodov mezhdu sostoyaniyami. Risunok zaimstvovan iz raboty [4].
V otlichie ot NZ, v ChD sluchai dominirovaniya Komptonizacionnogo komponenta spektra nad teplovym obychno realizuetsya v sostoyanii ponizhennoi svetimosti (sm. ris.9, panel' S1), no v sushestvenno inyh temperaturnyh usloviyah. A imenno, pri elektronnoi temperature plazmy v perehodnom sloe kTe bolee 50 keV, chto sopryazheno s ponizhennym znacheniem spektral'nogo indeksa po otnosheniyu k takovomu dlya sluchaya s NZ, kogda kTe vsegda men'she 25 keV. Pri uvelichenii skorosti akkrecii takoe dominirovanie Komptonizacionnogo komponenta v spektrah ChD yavlyaetsya neustoichivym i fotonnyi indeks nachinaet rasti, no ne bespredel'no. Nablyudeniya pokazyvayut, chto indeks G dlya ChD dostigaet svoei maksimal'noi velichiny (obychno G<3) pri nekotorom znachenii skorosti akkrecii Ṁ (ili normirovki N), i dalee ostaetsya na prezhnem urovne, nesmotrya na dal'neishee uvelichenie Ṁ (sm. paneli S2-S3 na ris. 9). Imenno eto ogranichenie indeksa sverhu i yavlyaetsya proyavleniem effektov ChD, tochnee nalichiya shodyashegosya potoka v okrestnosti ChD. V rezul'tate, pri dal'neishem uvelichenii skorosti akkrecii vozrastaet opticheskaya tolsha po elektronnomu rasseyaniyu τ, pri etom effektivnost' t.n. dinamicheskoi Komptonizacii padet [3]. Sovmestnyi effekt etih dvuh processov privodit k ih vzaimnoi kompensacii, i sootvetstvenno k postoyanstvu indeksa pri bol'shih skorostyah akkrecii veshestva na ChD.
Deistvitel'no, parametr Komptonizacii Y yavlyaetsya proizvedeniem srednei energii obmena fotona pri Komptonovskom rasseyanii η i srednego chisla rasseyanii fotonov Nsc, t.e. Y = ηNsc. Dlya sluchaya teplovoi Komptonizacii Y ~ (4kTe/mec2)τ2, s uchetom togo, chto η = 4kTe/mec2 and Nsc~τ2 for τ » 1 (sm., naprimer, [3] i ssylki v nei) i takim obrazom spektral'nyi indeks v usloviyah teplovoi Komptonizacii
α ~ [(4kTe/mec2)τ2]−1.
V usloviyah shodyashegosya potoka predpochtitel'nym napravleniem rasseyaniya fotonov yavlyaetsya napravlenie dvizheniya/padeniya veshestva na ChD, t.e. vdol' radiusa. Otmetim, chto otnositel'noe prirashenie energii fotonov
ΔE/E = (1−μ1VR/c)/(1−μ2VR/c),
gde μ1 i μ2 - kosinusy uglov mezhdu napravleniem skorosti elektronov i napravleniem vhodyashego i vyhodyashego (rasseyannogo) fotonov, sootvetstvenno. Chislo rasseyanii Komptonizirovannyh s uvelicheniem energii fotonov Nsc mozhet ocenivat'sya kak otnoshenie radial'nogo harakternogo razmera shodyashegosya potoka L k dline svobodnogo probega l v napravlenii dvizheniya, a imenno Nsc∝L/l = τ s uchetom togo, chto ΔE/E imeet maksimum pri μ2 = 1 pri zadannyh μ1 i VR. S drugoi storony, effektivnost' rasseyaniya dlya sluchaya dinamicheskoi Komptonizacii η ∝ 1/τ (sm., naprimer, [3] i ssylki v nei). V rezul'tate, parametr Komptonizacii Y, buduchi proporcional'nym proizvedeniyu poslednih velichin, ηNsc, ne zavisit ot opticheskoi tolshi τ pri bol'shih znacheniyah τ ili skorosti akkrecii. Takim obrazom, mozhno zaklyuchit', chto parametr Komptonizacii Y = ηNsc, sledovatel'no i spektral'nyi indeks α = Y−1, nasyshaetsya okolo postoyannoi velichiny, kogda opticheskaya glubina (ili skorost' akkrecii) potoka veshestva vozrastaet.
Ris.9 Evolyuciya formy spektra GRS 1915+105 pri izmenenii spektral'nyh sostoyanii. Pokazano izmenenie vklada teplovogo komponenta (chernoi liniei) i Komptonizacionnogo komponenta (sinei liniei) dlya LHS (panel' S1), IS (panel' S2), HSS (panel' S3) i VSS (panel' S4) po dannym RXTE.
Chem vyzvana neobhodimost' v ispol'zovanii al'ternativnogo metoda diagnostiki?
K nastoyashemu vremeni nakoplen ogromnyi nablyudatel'nyi material po rentgenovskim dvoinym sistemam blagodarya mnogochislennym kosmicheskim missiyam (BeppoSAX, Chandra, RXTE, INTEGRAL, XMM-Newton, Swift, Suzaku, NuSTAR, Fermi i dr.). Pri etom dlitel'nost' monitoringovyh nablyudenii pozvolyaet nadezhnuyu diagnostiku aktivnyh rentgenovskih sostoyanii, v kotoryh ob'ekty pokazyvayut perehody mezhdu razlichnymi spektral'nymi sostoyaniyami, soprovozhdayushiesya akkreciei na kompaktnye ob'ekty [17] na stadii obmena mass v dvoinyh sistemah. Povedenie ob'ektov v aktivnyh sostoyaniyah predstavlyaet ogromnyi interes kak s tochki zreniya ponimaniya prirody kompaktnyh ob'ektov, tak i dlya testirovaniya teorii evolyucii tesnyh dvoinyh sistem v celom. Imenno v aktivnyh sostoyaniyah kontrastno proyavlyayutsya kriticheskie svoistva istochnikov, blagodarya kotorym vozmozhna diagnostika prirody kompaktnyh ob'ektov (chernaya dyra ili neitronnaya zvezda), vhodyashih v sostav RDS, s pomosh'yu predlagaemogo v dannoi rabote sposoba. Dlya polnoty izlozheniya, nizhe kratko perechislim uzhe izvestnye (tradicionnye) metody diagnostiki i osobo otmetim chasto voznikayushie situacii, kogda eti tradicionnye metody ne rabotayut.
Neskol'ko slov ob uzhe izvestnyh sposobah diagnostiki ChD i NZ
Konechno, sleduet podcherknut', chto v nastoyashee vremya shiroko izvesten sposob diagnostirovaniya prirody kompaktnogo ob'ekta v dvoinyh sistemah po velichine massy kompaktnogo ob'ekta s ispol'zovaniem funkcii mass, poluchennoi po krivoi luchevyh skorostei komponentov dvoinoi sistemy. Etot sposob osnovan na predpolozhenii o tom, chto esli massa kompaktnogo ob'ekta Mx okazhetsya bol'she primerno treh mass Solnca, to v kachestve kompaktnogo ob'ekta v takoi dvoinoi sisteme s bol'shoi veroyatnost'yu budet chernaya dyra. V protivnom sluchae (Mx < 3Mʘ), etot kompaktnyi ob'ekt identificiruyut kak neitronnuyu zvezdu (sm., naprimer, obzor Cherepashuka [19]).
K nastoyashemu momentu dannyi sposob yavlyaetsya obshepriznannym i sopryazhen s izucheniem preimushestvenno opticheskogo diapazona spektra. Odnako ochen' chasto opticheskoe izluchenie v RDS yavlyaetsya nedostupnym dlya detektirovaniya iz-za udalennosti ob'ekta ili v silu osobennostei ego vnutrennei struktury. V etom sluchae primenenie diagnostiki prirody kompaktnogo ob'ekta po rentgenovskomu spektru yavlyaetsya osobo aktual'nym. V etom napravlenii byl predprinyat ryad udachnyh popytok diagnostirovaniya na osnove analiza spektrov moshnosti. Tak, dolgoe vremya kosvennym priznakom nalichiya ChD schitalas' irregulyarnaya peremennost' rentgenovskogo izlucheniya (napr. naidennaya v Cyg X-1) s harakternymi vremenami Δt ≈ Rg/c ≈ 0,0001–0,001 sekundy (gde Rg = 2GM/c2, gde G – gravitacionnaya postoyannaya, c – skorost' sveta, M – massa tela), do teh por, poka podobnaya peremennost' ne byla obnaruzhena v NZ so slabym magnitnym polem (naprimer, v NZ Cir X-1). Bolee togo, nalichie kvaziperiodicheskih oscillyacii v kilogercovom diapazone spektra moshnosti sistemy yavlyaetsya nadezhnym priznakom nalichiya NZ v takoi sisteme. Smena spektral'nyh sostoyanii RDS v aktivnyh fazah takzhe rassmatrivalas' kak priznak nalichiya v nei ChD, odnako, kak bylo pokazano vyshe, neitronnye zvezdy takzhe pokazyvayut smenu sostoyanii. Byli sdelany uspeshnye popytki diagnostiki prirody kompaktnogo ob'ekta i po analizu fotonnyh spektrov. Naprimer, pri opisanii spektrov sistem s ChD i NZ v sostoyanii nizkoi svetimosti v ramkah modeli teplovoi Komptonizacii imeet mesto sushestvennoe razlichie mezhdu tipami kompaktnyh istochnikov: dlya NZ elektronnaya temperatura zony perehodnogo sloya obychno nizhe 25 keV, v to vremya kak dlya ChD ona obychno vyshe 50 keV (sm. stat'yu Churazova i dr. [20]). V samom dele, bolee nizkaya elektronnaya temperatura v sluchae NZ yavlyaetsya sledstviem dopolnitel'nogo ohlazhdeniya za schet poverhnosti NZ, kotoraya otrazhaet rentgenovskie fotony i, v konechnom itoge, opredelyaet temperaturu elektronov plazmy perehodnogo sloya (podrobnosti sm. v rabote Titarchuka i dr. [16], publikacii Syunyaeva i Titarchuka [21], a takzhe v stat'e Kluzhnyaka [22]). Krome togo, nalichie v spektre sil'noi linii slaboionizirovannogo zheleza FeI-XII na energiyah 6.4 keV s asimmetrichnym profilem i sootvetstvuyushim skachkom poglosheniya v poroge takzhe rassmatrivalos', kak priznak nalichiya ChD, do teh por, poka podobnye spektral'nye osobennosti ne byli obnaruzheny v rentgenovskih spektrah NZ (podrobnyi analiz vozmozhnyh prichin asimmetrii profilya linii sm. v stat'e Titarchuka i dr. [23] i citiruemoi v nei literature). Okazalos', chto asimmetriya profilya linii zheleza vyzvana skoree vetrovym effektom [23], chem relyativistskim effektom Dopplerovskogo smesheniya i, konechno, ne mozhet sluzhit' nadezhnym priznakom nalichiya ChD. V svoyu ochered', nalichie t.n. "zhestkogo hvosta" (t.e. izlucheniya s energiyami bol'she 100 keV) v spektre izlucheniya takzhe rassmatrivalos' kak priznak nalichiya ChD v sisteme, poka takie "zhestkie hvosty" ne byli obnaruzheny v NZ (napr., v sisteme s tranzientnoi NZ Sco X-1 izuchennoi d'Ai i dr. [24]). Takzhe bylo zamecheno, chto v sostoyanii LHS rentgenovskaya svetimost' dlya sistem s ChD obychno nizhe, chem dlya sistem s NZ. No, opyat' zhe, eto ne vsegda imeet mesto, kak, naprimer, dlya sistemy s ChD GS 354-64. Nakonec, vspyshki I roda [termoyadernye vzryvy nakoplennogo veshestva, privodyashie k korotkim (~1–10 sek) i moshnym vspyshkam rentgenovskogo izlucheniya] yavlyayutsya priznakom nalichiya akkreciruyushei NZ. S drugoi storony, otsutstvie etogo fenomena (t.n. barsternoi peremennosti), konechno, ne yavlyaetsya priznakom prisutstviya v sisteme chernoi dyry. Sleduet otmetit', chto eti priznaki takzhe ne vsegda rabotayut iz-za "neudobnogo" raspolozheniya ob'ekta i daleko ne vsegda odnoznachny v identifikacii ChD/NZ.
Novyi podhod k probleme diagnostiki akkreciruyushei ChD/NZ v dvoinoi sisteme
V etoi svyazi ryadom avtorov (Vignarka i dr. [1]; Shaposhnikov i Titarchuk [7]; Titarchuk i dr. [25]; Stiele i dr. [26]) byli predprinyaty popytki izuchit' zakonomernosti povedeniya spektral'nyh parametrov rentgenovskogo izlucheniya v dvoinyh sistemah s chernymi dyrami vo vremya perehodov v ih aktivnyh sostoyaniyah. Shaposhnikovym i Titarchukom [8] bylo obnaruzheno, chto nekotorye istochniki s chernymi dyrami pokazyvayut korrelyacii mezhdu ih nizkochastotnymi (1-10 Gc) kvaziperiodicheskimi oscillyaciyami (t.n. "QPO") i velichinoi naklona stepennogo komponenta [fotonnogo indeksa G] (bolee podrobno sm. v rabote Lyubarskogo i Titarchuka [27]) rentgenovskogo spektra vo vremya spektral'nyh perehodov, t.e. kogda istochnik evolyucioniruet iz t.n. nizkogo v vysokoe spektral'noe sostoyanie. Vysokoe i nizkoe spektral'noe sostoyanie harakterizuet sootvetstvenno intervaly vysokoi i nizkoi rentgenovskoi svetimosti ob'ekta i svyazany s izmeneniem tempa peretekaniya veshestva na stadii obmena [6]. Kak uzhe govorilos', v vysokih sostoyaniyah chernyh dyr eti korrelyacii inogda pokazyvayut nasyshenie fotonnogo indeksa G pri vysokih znacheniyah nizkochastotnyh QPO.
Odnako QPO-osobennosti daleko ne vsegda nablyudayutsya v spektre moshnosti ob'ekta, chto, opyat' zhe, suzhaet vozmozhnosti diagnostirovaniya. Imenno v etom sluchae okazyvaetsya nezamenimym sposob diagnostiki, ispol'zuyushii parametr normirovki Komptonizacionnogo komponenta fotonnogo spektra. Pri etom oblast' primeneniya naidennogo Shaposhnikovym i Titarchukom sposoba [8] v otnoshenii ChD byla znachitel'no rasshirena, kogda imi [2], a takzhe Titarchukom i avtorom etogo obzora [3] bylo obnaruzheno, chto v dvoinyh sistemah s chernymi dyrami fotonnyi indeks G pokazyvaet monotonnyi rost i nasyshaetsya ne tol'ko po chastote, no i kak funkciya normirovki Komptonizacionnogo komponenta (proporcional'nogo skorosti akkrecii [4]), chto ochen' vazhno pri otsutstvii QPO v spektre moshnosti ob'ekta. Etot effekt nasysheniya mozhet rassmatrivat'sya kak spektral'nyi priznak nalichiya chernoi dyry v dvoinoi sisteme ili, po krainei mere, kak priznak moshnogo potoka shodyashegosya na chernuyu dyru [2, 3].
V otlichie ot chernyh dyr, neitronnye zvezdy, vhodyashie v sostav RDS, vnosyat neskol'ko inuyu specifiku v povedenie fotonnogo indeksa v zavisimosti ot skorosti akkrecii pri perehodah mezhdu sostoyaniyami. Nedavno byl predstavlen obzor Farinelli i Titarchuka [28] po rezul'tatam, poluchennym so sputnika BeppoSAX, dlya ryada dvoinyh sistem s neitronnymi zvezdami Sco X-1, GX 17+2, Cyg X-2, GX 340+0, GX 3+1 i GS 1826-238. Bylo pokazano, chto velichina fotonnogo indeksa blizka k 2 nezavisimo ot ih spektral'nogo sostoyaniya. Hotya eti dannye otnosilis' k raznym ob'ektam v raznyh spektral'nyh sostoyaniyah, oni ukazyvali na vozmozhnoe postoyanstvo fotonnogo indeksa. Naryadu s etimi issledovaniyami, Titarchuk i dr. [4, 5, 29, 30], ispol'zuya dlitel'nye ryady nablyudenii so sputnika RXTE, podtverdili universal'nost' etogo vyvoda, pokazav, chto fotonnyi indeks ostaetsya postoyannym (G ~ 1.99±0.02) dlya sistem s neitronnymi zvezdami 4U 1728-34, GX 3+1, 4U 1820-30, GX 340+0 na protyazhenii vseh perehodov mezhdu vsevozmozhnymi spektral'nymi sostoyaniyami. Bylo predlozheno obosnovanie obnaruzhennogo kvazipostoyanstva spektral'nogo indeksa v ramkah fizicheskoi modeli [4, 28], soglasno kotoroi dominiruyushii vklad v formirovanie spektra obuslovlen Komptonizirovannym komponentom, formiruyushimsya v perehodnom sloe mezhdu akkrecionnym diskom i poverhnost'yu neitronnoi zvezdy. Teoreticheski, stabil'nost' fotonnogo indeksa deistvitel'no imeet mesto v sluchae, esli sobstvennoe energovydelenie v perehodnom sloe prevoshodit potok izlucheniya akkrecionnogo diska, perehvatyvaemogo v oblasti perehodnogo sloya. Vypolnenie etogo usloviya opredelyaetsya vnutrennimi svoistvami neitronnyh zvezd, i yavlyaetsya fundamental'nym priznakom, otlichayushim ih ot chernyh dyr, dlya kotoryh indeks monotonno vozrastaet pri perehode ot nizkogo k vysokomu spektral'nomu sostoyaniyu i nasyshaetsya pri vysokih znacheniyah skorosti akkrecii veshestva. Togda diagnostika nalichiya chernoi dyry/neitronnoi zvezdy v RDS svoditsya k issledovaniyu povedeniya fotonnogo indeksa izlucheniya RDS, a imenno, treka na diagramme fotonnyi indeks kak funkcii normirovki Komptonizacionnogo komponenta [4] vo vremya perehodov mezhdu vysokim i nizkim spektral'nymi sostoyaniyami.
Primery primeneniya novogo sposoba diagnostirovaniya
Sredi preimushestv predlozhennogo sposoba sleduet otmetit' prostotu v ego primenenii. Poetomu my by hoteli kratko prodemonstrirovat' eto snachala na primere ob'ektov s NZ: GX 3+1, 4U 1728-34, 4U 1820-30, kotorye otnosyatsya k "atoll"-istochnikam, a takzhe na primere ob'ekta GX340+0, kotoryi predstavlyaet podklass Z-istochnikov klassa NZ. Na ris. 10 privedena zavisimost' fotonnogo indeksa G ot parametra normirovki N (levaya kolonka) i ot doli Komptonizirovannyh fotonov f (pravaya kolonka), poluchennaya dlya GX 3+1, 4U 1820−30 i 4U 1728-34 po nablyudeniyam so sputnikov RXTE i BeppoSAX (dannye vzyaty iz rabot [29], [5] i [4], sootvetstvenno). Otmetim, chto uchet Komptonizacii veshestva proveden v modeli COMPTB (sm. versiyu 12.1 XSPEC paketa programm LHEASOFT/FTOOLS 5.3), kotoraya yavlyaetsya odnoi iz naibolee universal'nyh na segodnyashnii den' modelei rascheta Komptonizacii izlucheniya v rentgenovskom diapazone [28]. Vidno, chto dlya vseh treh atoll-istochnikov fotonnyi indeks sosredotochen okolo urovnya G = 2, v to vremya kak oblast' opredeleniya parametra normirovki N i stepeni Komptonizacii izlucheniya f individual'ny dlya kazhdogo istochnika.
Ris.10. Zavisimost' fotonnogo indeksa G ot parametra normirovki (levaya kolonka) i ot stepeni Komptonizacii f (pravaya kolonka), poluchennaya v modeli wabs ∗ (Blackbody + CompTB + Gaussian) dlya GX 3+1, 4U 1820−30 i 4U 1728-34 po nablyudeniyam so sputnikov RXTE i BeppoSAX (dannye vzyaty iz rabot [29], [5] i [4], sootvetstvenno). Vidno, chto dlya vseh treh atoll-istochnikov fotonnyi indeks sosredotochen okolo urovnya G=2, v to vremya kak stepen' Komptonizacii izlucheniya individual'na dlya kazhdogo istochnika.
V chem zhe sostoit fizicheskii smysl naidennogo nablyudatel'nogo otlichiya spektral'noi evolyucii v NZ i ChD?
Udivitel'noe postoyanstvo zhestkosti spektra (po suti, fotonnogo indeksa) atoll-istochnika GX 3+1 pri izmenenii svetimosti ob'ekta pochti v pyat' raz bylo otmecheno v rabote Asai i dr. [31] i den Hartoga i dr. [32] eshe 20 let nazad. No do sih por ne byl naiden fizicheskii mehanizm, pozvolyayushii ob'yasnit' podobnuyu podstroiku spektral'nyh parametrov. Dlya poiska modelei, ob'yasnyayushih postoyanstvo formy, i v chastnosti, naklona spektra atoll- i Z-istochnikov v dannom issledovanii my sopostavili RDS s neitronnymi zvezdami (GX 3+1 [29], 4U 1820-30 [5] i GX 340+0 [30]) i ranee izuchennye RDS s chernymi dyrami (GRS 1915+105 [3], SS 433 [33], GX 339-4 [2], GRO J1655-40 [2]. Ih podobie sopryazheno ryadom sushestvennyh razlichii, glavnoe iz kotoryh sostoit v tom, chto chernaya dyra harakterizuetsya nalichiem gorizonta sobytii, a takzhe moshnym potokom, shodyashimsya v okrestnosti chernoi dyry (sm. takzhe issledovaniya Ebisava i dr. [34]). Po sushestvu vblizi gorizonta sobytii znachitel'nye gravitacionnye sily dominiruyut nad silami davleniya izlucheniya, chto privodit k pochti svobodnomu padeniyu akkreciruyushego veshestva na chernuyu dyru (t.n. "shodyashiisya potok"). Pri vysokih skorostyah akkrecii massy "dinamicheskaya" Komptonizaciya nizkoenergichnyh fotonov bystrymi elektronami stanovitsya bolee sushestvennoi po sravneniyu s teplovoi Komptonizaciei (soglasno rabotam Syunyaeva i Titarchuka [35]; i Titarchuka [13]), togda temperatura plazmy shodyashegosya potoka stanovitsya men'she 10 - 15 keV, v rezul'tate chego formiruetsya krutoi stepennoi spektr ([14, 18, 36]). Etot tip spektra yavlyaetsya svoeobraznoi harakteristikoi RDS s chernymi dyrami i formiruetsya preimushestvenno v myagkih/vysokih (HSS, VSS) sostoyaniyah etih dvoinyh sistem[2, 33].
S drugoi storony, v RDS s neitronnymi zvezdami sily davleniya izlucheniya nachinayut dominirovat' blizi poverhnosti neitronnyh zvezd i, takim obrazom, svobodnoe padenie veshestva budet podavlyat'sya pri vysokih tempah akkrecii. Po-vidimomu, imenno nalichie tverdoi poverhnosti v neitronnyh zvezdah vnosit razlichie v povedenie fotonnogo indeksa pri narastanii tempa akkrecii ot povedeniya, naidennogo dlya chernyh dyr [2, 33]. Kak uzhe otmechalos' vyshe, takoe razitel'noe otlichie povedenie fotonnyh indeksov dlya ChD i NZ bylo deistvitel'no obnaruzheno na praktike [4, 5, 29, 30]. Na primere povedeniya fotonnogo indeksa G kak funkcii skorosti akkrecii massy (ris. 11) dlya RDS s chernymi dyrami [GRS 1915+105 (dannye zaimstvovany iz [3]), GX 339-4 [2], SS 433 [33] i GRO J1655-40 [2]) v sopostavlenii s RDS s neitronnoi zvezdoi - "atoll" istochnikom 4U 1728-34 [4] mozhno videt' zametnoe izmenenie indeksa G, zavershayusheesya harakternoi fazoi nasysheniya v vide plato dlya chernyh dyr, v to vremya kak dlya neitronnoi zvezdy 4U 1728-34 indeks lish' slegka var'iruetsya okolo znacheniya G = 2. Dlya naglyadnosti, uroven' G = 2 ukazan goluboi punktirnoi liniei na vseh diagrammah.
Ris.11. Primery povedeniya fotonnogo indeksa G kak funkciya skorosti akkrecii massy dlya RDS s chernymi dyrami (GRS 1915+105 [3], GX 339-4 [2], SS 433 [33] i GRO J1655-40 [2]) v sopostavlenii s RDS s neitronnoi zvezdoi - "atoll" istochnikom 4U 1728-34 [4]. Mozhno videt' zametnoe izmenenie indeksa G, zavershayusheesya harakternoi fazoi nasysheniya v vide plato dlya chernyh dyr, v to vremya kak dlya neitronnoi zvezdy 4U 1728-34 indeks lish' slegka var'iruetsya okolo znacheniya G=2. Dlya naglyadnosti, uroven' G=2 ukazan goluboi punktirnoi liniei na vseh diagrammah.
Zaklyuchenie
V zaklyuchenii my by hoteli kratko sformulirovat' princip diagnostiki prirody akkreciruyushego kompaktnogo ob'ekta v usloviyah dvoinoi sistemy po rentgenovskim nablyudeniyam v vide nablyudatel'noi teoremy, soglasno kotoroi harakternaya stabil'nost' fotonnogo indeksa na kriticheskom urovne G = 2, opredelyayas' vnutrennimi svoistvami neitronnyh zvezd, yavlyaetsya osnovnym priznakom, otlichayushim ih ot chernyh dyr, dlya kotoryh indeks monotonno vozrastaet, v srednem, ot 1.5 do 3 pri perehode ot nizkogo k vysokomu spektral'nomu sostoyaniyu i nasyshaetsya pri vysokih znacheniyah skorosti akkrecii veshestva.
Vozmozhno, chto dal'neishie issledovaniya mnogoobraziya dvoinyh sistem s neitronnymi zvezdami pozvolyat obnaruzhit' raznoobrazie trekov na diagramme zavisimosti fotonnogo indeksa G ot tempa akkrecii massy Ṁ, otlichnoe ot kvazipostoyanstva, naidennogo dlya uzhe osvoennogo nabora dvoinyh s neitronnymi zvezdami. Odnako effekt nasysheniya indeksa (ris.7) soglasno sovremennym predstavleniyam vozmozhen tol'ko dlya chernyh dyr i ne mozhet nablyudat'sya v istochnikah s neitronnymi zvezdami.
Nakonec, preimushestvom predlozhennogo podhoda dlya nablyudatel'noi diagnostiki prirody kompaktnogo ob'ekta yavlyaetsya legkost' v ego primenenii, a takzhe otsutstvie privyazki k kakomu-libo geometricheskomu modelirovaniyu. Imenno ispol'zovanie aktivnyh sostoyaniyam ob'ekta, kotorye neprigodny dlya mnozhestva tradicionnyh metodov diagnostirovaniya, yavlyaetsya klyuchevym momentom i predusmatrivaet diagnostiku prirody kompaktnogo ob'ekta vhodyashego v sostav dvoinoi sistemy principial'no novym sposobom.
V poslednie gody sposob diagnostiki ChD v dvoinyh sistemah novym izlozhennym metodom byl primenen dlya diagnostiki ChD v aktivnyh yadrah Galaktiki. Okazalos', chto nablyudatel'naya teorema, sformulirovannaya dlya sluchaya ChD v dvoinyh sistemah, rabotaet i na bolee krupnyh masshtabah [sm. sootvetstvuyushie publikacii Stromaiera i Mushotskogo [37]; Sobolevskoi i Papadakisa [38], Zhakke i dr. [39] dlya diagnostiki chernyh dyr promezhutochnyh mass. Eto, nesomnenno, rasshiryaet ramki primenimosti i oznachaet universal'nost' naidennogo sposoba diagnostiki, chto v blizhaishem budushem mozhet privesti k znachitel'nomu progressu v etom napravlenii issledovanii.
Rezul'taty vysheopisannyh issledovanii privodyatsya v shesti stat'yah, kotorye opublikovany v "Astrofizicheskom zhurnale" - Astrophysical Journal), ih mozhno naiti takzhe i na saite elektronnyh preprintov arXiv.org: "Spectral state evolution of 4U 1820-30: the stability of the spectral index of Comptonization tail" (Titarchuk, L.; Seifina, E.; Frontera, F.), "Stability of the photon indices in Z-source GX 340+0 for spectral state" (Seifina, E.; Titarchuk, L.; Frontera, F.). "GX 3+1: the stability of spectral index as a function of mass accretion rate" (Seifina, E.; Titarchuk, L.), "On the constancy of the photon index of X-ray spectra of 4U 1728-34 through all spectral states" (Seifina, E.; Titarchuk, L.), "On the nature of the compact object in SS433: observational evidence of X-ray index saturation" (Seifina, E.; Titarchuk, L.) i "O Discovery of photon index saturation in the black hole binary GRS1915+105" (Titarchuk, L.; Seifina, E.)
Literatura
1. Vignarca F., Migliari S., Belloni T., Psaltis D., van der Klis M. Astron. Astrophys. 397 729 (2003)
2. Shaposhnikov N. & Titarchuk, L. Astrophys. J. 699, 443 (2009)
3. Titarchuk L., Seifina E. Astrophys. J. 706 1463 (2009)
4. Seifina E., Titarchuk L. Astrophys. J. 738 128 (2011)
5. Titarchuk L., Seifina E., Frontera F. Astrophys. J. 767 160 (2013)
6. McClintock J., Remillard R., in Compact Stellar X-ray Sources, ed. W. H. G. Lewin & M. van der Klis (Cambridge: Cambridge Univ. Press), 157 (2006)
7. Shaposhnikov N., Titarchuk L. Astrophys. J. 643 1098 (2006)
8. Shaposhnikov N., Titarchuk L. Astrophys. J. 663 445 (2007)
9. Hasinger G., van der Klis, M. Astron. Astrophys. 225 79 (1989)
10. Church M.J., Gibiec A., Bałucińska-Church M. Mon. Not. R. Astron. Soc. 438 2784 (2014)
11. Lin D., Remillard R.A., Homan J. Astrophys. J. 696 1257 (2009)
12. van Straaten S., PhD thesis (2004)
13. Titarchuk L. Astrophys. J. 434 570 (1994)
14. Titarchuk L., Mastichiadis A., Kylafis N.D. Astrophys. J. 487, 834 (1997)
15. Farinelli R., Titarchuk L., Paizis A., Frontera F. Astrophys. J. 680 602 (2008)
16. Titarchuk L., Lapidus I.I., Muslimov A. Astrophys. J. 499 315 (1998)
17. Shakura N.I., Sunyaev R.A. Astron. Astrophys. 24 337 (1973)
18. Titarchuk L., Zannias T. Astrophys. J. 493 863 (1998)
19. Cherepashuk A.M. UFN 166 809 (1996)
20. Churazov E., Gilfanov M., Sunyaev R., et al. Adv. Space Res. 19 55 (1997)
21. Sunyaev R.A., Titarchuk L.G. 1989, in Proc. 23rd ESLAB Symp. on Two Topics in X-Ray Astronomy, ed. J. Hunt & B. Batrick (ESA SP-296; Noordwijk: ESA), 627
22. Kluzniak W. Astron. Astrophys. Suppl. 97 265 (1993)
23. Titarchuk L., Laurent Ph., Shaposhnikov N. Astrophys. J. 400 1831 (2009)
24. D’Ai A., Z`ycki P., Di Salvo T., Iaria R., Lavagetto G. Robba N.R. ApJ 667 411 (2007)
25. Titarchuk L., Shaposhnikov N., Seifina E. In AIP Conference Proc.: "International Conference in Honor of Ya.B. Zeldovich's 95th Anniversary", 1205 168 (2010)
26. Stiele H., Belloni T.M., Kalemci E., Motta S. Mon. Not. R. Astron. Soc. 429 2655 (2013)
27. Titarchuk L., Lyubarskij Y. Astrophys. J. 450 876 (1995)
28. Farinelli R., Titarchuk L. Astron. Astrophys. 525 102 (2011)
29. Seifina E., Titarchuk L. Astrophys. J. 747 99 (2012)
30. Seifina E., Titarchuk L., Frontera F. Astrophys. J. 766 63 (2013)
31. Asai K., et al. Publ. Astron. Soc. of Japan 45 801 (1993)
32. den Hartog P.R., et al. Astron. Astrophys. 400 663 (2003)
33. Seifina E., Titarchuk L. Astrophys. J. 722 586 (2010)
34. Ebisawa K., Titarchuk L., Chakrabarti S.K. Publ. Astron. Soc. of Japan 48 59 (1996)
35. Sunyaev R.A., Titarchuk L. Astron. Astrophys. 86 121 (1980)
36. Laurent P., Titarchuk L. Astrophys. J. 511 289 (1999)
37. Strohmayer T.E., Mushotzky R.F. Astrophys. J. 703 1386 (2009)
38. Sobolewska M. A., Papadakis I.E. Mon. Not. R. Astron. Soc. 399 1597 (2009)
39. Giacchè S., Gilli R., Titarchuk L. Astron. Astrophys. 562 A44 (2014)
|
Publikacii s klyuchevymi slovami:
chernye dyry - neitronnye zvezdy
Publikacii so slovami: chernye dyry - neitronnye zvezdy | |
Sm. takzhe:
Vse publikacii na tu zhe temu >> | |
